Формула идеальной радиопередачи

Свободное пространство можно рас­сматривать как однородную непоглощающую среду с ε =1. В действительности та­ких сред не существует, однако выражения, описывающие условия распространения ра­диоволн в этом простейшем случае, являют­ся фундаментальными. Распространение ра­диоволн в более сложных случаях характе­ризуется теми же выражениями с внесением в них множителей, учитывающих влияние конкретных условий распространения.

Для проектирования различных радио­систем необходимо определять напряжен­ность электрического поля радиоволны в месте приема или мощность на входе при­емного устройства.

Для свободного пространства плотность энергии П (Вт/м ²) на расстоянии r (м) от точечного источника, излучающего радио­волны равномерно во всех направлениях, связана с мощностью, излучаемой этим ис­точником Ризл (Вт) следующей зависи­мостью:

,

где П – модуль вектора Пойнтинга.

На практике антенна излучает энергию по разным направлениям неравномерно. Для учета степени неравномерности излучения вводят коэффициент направленного дейст­вия антенны.

Коэффициент направленного действия антенны D показывает, во сколько раз изменяется плотность мощности на данном расстоянии от излучателя при направленном излучателе по сравнению с ненаправленным (изотропным) излуча­телем.

При использовании направленного из­лучателя происходит пространственное пе­рераспределение мощности, в результате че­го в некоторых направлениях плотность мощности повышается, а в других снижа­ется по сравнению со случаем использования изотропного излучателя. Применение на­правленных антенн позволяет получить в D раз большую плотность мощности в точке приема или в D раз снизить мощность передатчика.

Величина D является функцией углов на­блюдения: в горизонтальной плоскости ξ и в вертикальной q (рис 1.2). Обычно антенна создает максимальное излучение лишь в не­котором направлении (ξ0 θ0), для которого D приобретает максимальное значение D_макс=D(ξ0 θ0). Зависимость величин D от углов ξ и θ называют диаграммой направленности антенны по мощно­сти, а отношение F ² (ξ,θ)= D(ξ θ)/D_макс

- нормированной диаграммой направленности по мощности (рис.1.2).

Плотность мощности на расстоянии r от направленной излучающей антенны

.

Амплитуда напряженности электрического поля радиоволны в свободном пространстве связана с плотностью энергии этой волны (через сопротивление свободного пространства Z0)

E²_{m cв} =2Z₀ П = 240p П,

откуда определяется амплитудное значение напряженности электрического поля в свободном пространстве Еm cв (В/м) на задан­ном расстоянии r (м) от излучателя:

(1.1)

Мощность на входе приемника, согла­сованного с антенной, находящейся на рас­стоянии r от излучателя,

, (1.2)

где

— эффективная площадь приемной антен­ны, характеризующая площадь фронта волны, из которой антенна извлекает энергию.

Мощность Рпр.св удобно определять не­посредственно через мощность Pизл и вели­чину Dизл излучающей антенны:

. (1.3)

Это выражение называется формулой идеальной радиопередачи.

Ослабление мощности при распростра­нении радиоволн в свободном пространстве, определяемое как отношение Рпр.св / Pизл, называют потерями передачи в свободном пространстве. При ненаправлен­ных передающей и приемной антеннах это отношение B₀(дБ) рассчитывают по формуле:

, (1.4)

где Р — мощность, Вт; r — расстояние, км; ƒ — частота, МГц.

Применение направленных антенн эквивалентно увеличению излучаемой мощности в раз.

Напомним, что поляризация радиоволн определяется ориентировкой вектора напряженности электрического поля радиовол­ны в пространстве, причем направление век­тора определяет направление поляризации [2].В зависимости от изменения направления вектора  поляри­зация может быть линейной, круговой и эллиптической. Вид поляризации радиоволн в свободном про­странстве определяется типом излучателя (антенны). Например, антенна-вибратор излучает в сво­бодном пространстве линейно поляризован­ную волну.

Для получения волн с круговой поляризацией достаточно иметь в качестве передающей антенны два линейных вибратора, смещен­ных в пространстве на 90° один относитель­но другого и питать их токами равной амп­литуды со сдвигом по фазе на 90°. Радио­волны с круговой поляризацией излучают, например, спиральная и турникетная антен­ны. Подобный вид поляризации находит широкое применение в телевидении и радио­локации.

Эллиптически поляризованная волна может быть создана, например, с по­мощью антенн, в виде двух скрещенных вибраторов, плечи которых питают токами с разной амплитудой.

Для эффективного приема характер по­ляризации поля принимаемой волны и поля­ризационные свойства приемной антенны должны совпадать. Формулы (1.2) и (1.3) справедливы в случае совпадения характера и направления поляризации электрического поля и приемной антенны. Если совпадение отсутствует, мощность в приемной антенне уменьшается и в указанные формулы вво­дят поправки. Например, для наиболее эффективного приема волны с ли­нейной поляризацией вибратор приемной антенны должен быть ориентирован парал­лельно вектору . Если направление векто­ра  перпендикулярно оси приемного вибра­тора, то приема не будет.

Поиск по сайту: