АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

на криволинейные формы

Читайте также:
  1. BRP открывает новый виток инновационного развития с выпуском платформы Ski-Doo REV
  2. II Формы общения, к вампиризму не относящиеся
  3. II. ЦЕЛИ И ФОРМЫ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ ПРИХОДА
  4. II.4.4. Основные формы психокоррекционной работы с детьми и подростками
  5. III. Методические указания для студентов заочной формы обучения по выполнению контрольной работы
  6. III. ПРЕДЕЛЫ ПОЛНОМОЧИЙ ПРАВИТЕЛЬСТВ, ФОРМЫ ПРАВЛЕНИЯ ВОЗВРАЩЕНИЕ ПРАВИТЕЛЬСТВ НА ПРАВИЛЬНЫЙ КУРС
  7. IV. Формы контроля
  8. IV. Формы контроля
  9. V. КАЛЬКУЛЯЦИЯ ЗАТРАТ ТРУДА НА ВОЗВЕДЕНИЕ МОНОЛИТНЫХ И СБОРНЫХ ЖЕЛЕЗОБЕТОННЫХ КОНСТРУКЦИЙ СТАНЦИИ (ЛОТКА, ПЯТ СТЕН И ПЛАТФОРМЫ) ИЗМЕРИТЕЛЬ 6 м
  10. V. Формы контроля
  11. VI. Темы семинарских занятий для очной формы обучения
  12. VII Формы текущего и итогового контроля

Как и прежде, жидкость несжимаемая, движение установивше­еся. Определяются реакции стенок трубопроводов, каналов ит. п. с переменными площадями поперечных сечений.

Рис. 4.15

Общий случай (рис. 4.15,а). Рассматривается участок потока между сечениями 1—1 и 2—2, через которые происходит перенос количества движения. Контрольная поверхность показана пункти­ром и включает эти сечения, а в остальном совпадает со стенками и свободной поверхностью.

Жидкость входит в объем через сечение 1—1 со следующими данными: ω1 — площадь сечения, р1 — гидродинамическое давле­ние, u1 — скорости в точках сечения (векторы скоростей направле­ны под углом θ1 к оси х), m — секундная масса (массовый расход в секунду).

Жидкость выходит из объема через сечение 2—2 с данными: ω2 — площадь сечения, р2 — гидродинамическое давление, u2 — ско­рости в точках сечения (векторы скоростей направлены под углом θ2 к оси х), m — секундная масса.

Секундные массы, проходящие через сечения 1—1 и 2—2, оди­наковы, при этом m = Qρ, где Q — объемный расход. Под вели­чинами р1, р2 понимаются избыточные давления (для исключения отдельного учета атмосферного давления, действующего на внеш­ние не смоченные поверхности ограждающих поток стенок). Обо­значим также: Rx, Rz — проекции равнодействующей R реакций ограждающих поток стенок на оси координат.

Уравнение изменения количества движения в проекциях на оси х, z принимает вид:

m (u2cos θ2 – u1 cos θ1) = Rx + р1ω1 cos θ1 – р2ω2 cos θ2,

m(u2 sin θ2 – u1 sinθ1) = Rz + p1ω1 sinθ1 – p2 ω2 sin θ2.

Как видно, внешними силами для объема жидкости являются ре­акция ограждающих стенок и гидродинамические давления в се­чениях 1—1 и 2—2. Искомые проекции реакций стенок:

Rx = m (u2 cos θ2 – u1 cos θ1) – р1ω1 cos θ1 + р2 ω2 cos θ2;

Rz = m (u2 sin θ2 - u1 sin θ1) – р1ω1 sin θ1 + р2ω2 sin θ2; (4.150)

; tg β = RZ/RX

Скорости в сечениях 1—1 и 2—2u1, u2, а также давления р1, р2 связаны между собой уравнением неразрывности движения и уравнением Бернулли:

(4.151)

Далее целесообразно рассмотреть ряд частных случаев.

Колено постоянного сечения (рис. 4.15,б).

Здесь ω1 = ω2 = ω, u1 = u2 = u, р1 = р2 = р, θ = 90°, θ2 = 0. Далее по (4.150):

Rх = mu + рω; Rz = – (mu+pω); R = (mu + pω) √2. (4.152)

Диффузор (рис. 4.15,в). Здесь θ 1 = θ2 = 0 и по (4.150)

RX = R = m(u2 – u1) – p1ω1 + р2ω2. (4.153)

Далее связь скоростей u1, u2 и давлений р1, р2 по (4.151).

Сопло гидромонитора, насадок (рис. 4.15, г). Так как под р1, p2 понимаются избыточные давления, а в сечении 2—2 давление ат­мосферное, то р2 = 0; θ 1 = θ2 = 0.

По (4.150) Rx = R = m(u2 – u1) – p1ω1

Из формул (4.151) следует: m = ρQ = ρu2ω2; p1 = 0.5 ρ(u22 – u21),

а тогда предыдущее выражение принимает вид R = – 0.5 ρ u22 (ω1 – ω2)2/ω1. (4.154)

Получена известная формула для насадков.


1 | 2 |

Поиск по сайту:

Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)