АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Понятие «лучевой трубки»

Читайте также:
  1. Apгументация как логико-коммуникативный процесс. Понятие научной аргументации.
  2. I Понятие об информационных системах
  3. I. ПОНЯТИЕ ДОКУМЕНТА. ВИДЫ ДОКУМЕНТОВ.
  4. I. Понятие и значение охраны труда
  5. I. Понятие общества.
  6. II. ОСНОВНОЕ ПОНЯТИЕ ИНФОРМАТИКИ – ИНФОРМАЦИЯ
  7. II. Понятие социального действования
  8. MathCad: понятие массива, создание векторов и матриц.
  9. А. Понятие жилищного права
  10. А. Понятие и общая характеристика рентных договоров
  11. А. Понятие и признаки подряда
  12. А. Понятие и элементы договора возмездного оказания услуг

Анализ показывает, что для ближней зоны характерна локализация энергии электромагнитного поля в пределах «лучевой трубки», поперечник которого сравним с размерами апертуры (рис. 5.4).

 
 

 


Рис. 5.4 – Характер распределения поля в ближней зоне апертурной антенны:

1 – лучевая трубка; 2 – сферическая волна

 

Чтобы вычислить дифракционное поле в ближней зоне воспользуемся для следующим выражением:

. (5.15)

Волновая картина, рассматриваемая в данном приближении, соответствует дифракции Френеля.

Будем рассматривать случай, когда поле вблизи излучающей оси излучающей системы . Подставив (5.15) в (5.8) получим

. (5.16)

Зависимость поля от координат и в формуле (5.16) выражается как произведение интегралов одинаковой структуры. Рассмотрим один из них:

.

Используя подстановку

,

получим

.

Такие интегралы принято выражать через неэлементарные функции – интегралы Френеля

,

,

так что

.

Воспользовавшись последним равенством, получим

, (5.17)

где введен параметр .

Обычно используется не сама величина , а квадрат ее модуля , который пропорционален среднему значению вектора Пойтинга. При дифракции Френеля сохраняются многие черты чисто лучевой оптики. Значения и служат условными границами областей света и тени. Интенсивность поля в освещенной области оказывается немонотонной функцией пространственных координат (рис.5.5).

 

 

 

Рис. 5.5 - Характер распределения интенсивности поля вблизи границы между освещенной областью (1) и областью тени (2)


ГЛАВА 6. Метод геометрической оптики

 


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)