АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Дифракция плоской электромагнитной волны на идеально проводящем металлическом шаре

Читайте также:
  1. I. Дифракция Фраунгофера на одной щели и определение ширины щели.
  2. III. Дифракция Фраунгофера на мелких круглых частицах.
  3. Nikon D7100 - матрица APS-C в идеальном оформлении
  4. S: На пути световой волны, идущей в воздухе, поставили стеклянную пластинку толщиной 1 мм. На сколько изменится оптическая длина пути, если волна падает на пластинку нормально?
  5. V2: Волны. Уравнение волны
  6. V2: Энергия волны
  7. V3: Дифракция света
  8. Аналитическая игра по теме «Макроэкономическая нестабильность. Экономические циклы и волны»
  9. Брегговская дифракция
  10. Векторные волны. Поляризация.
  11. Виды волн, поперечные волны, продольные волны
  12. Внутренняя энергия идеального газа

Для решения задачи дифракции плоской волны на шаре (рис.9.3) внутреннее и внешнее поля дифракции разлагаются в ряды с неопределенными коэффициентами, которые определяются при наложении граничных условий. При этом используются сферические гармоники и на основе скалярных решений уравнения Гельмгольца строятся соответствующие векторные решения уравнений Максвелла.

Рис. 9.3 – Дифракция электромагнитной волны на идеально проводящем металлическом шаре

 

Задавая падающую волну (рис.9.3) в форме

, , (9.5)

где - энергия электромагнитного поля. Нас будет интересовать внешнее поле дифракции

 

. (9.6)

В этих формулах

;

(9.7)

где - присоединенные функции Лежандра; индекс означает выбор верхнего (нижнего) варианта тригонометрической функции и знака. Функции и - получаются из и путем замены на и на . Неопределенные коэффициенты и выражаются следующим образом:

(9.8)

и ,

. (9.9)

На рис.9.4 представлены некоторые результаты численного моделирования поля дифракции в случае идеально проводящего шара (в предыдущих формулах ), расположенного в вакууме: .

Показанные графически угловые зависимости и соответствуют следующему выражению поля дифракции в дальней зоне:

,

. (9.10)

Рис. 9.4 – Угловое распределение интенсивности

 

Как и в случае идеально проводящего цилиндра, с ростом относительного радиуса объекта наблюдается обострение максимума рассеянного излучения в области геометрической тени.


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.)