АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Энергия электрического поля

Читайте также:
  1. БОЛЕЗНЕТВОРНОЕ ДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА
  2. В схеме, состоящей из конденсатора и катушки, происходят свободные электромагнитные колебания. Энергия конденсатора в произвольный момент времени t определяется выражением
  3. Вектор электрического смещения ( электрической индукции) D. Обобщение теоремы Гаусса для вещества.
  4. Взаимодействие зарядов. Закон Кулона. Закон сохранение электрического заряда.
  5. Взаимодействие заряженных тел. Закон Кулона. Закон сохранения электрического заряда.
  6. Вихревое электрическое поле. Циркуляция вектора напряженности электрического поля
  7. Внутренняя энергия идеального газа
  8. Внутренняя энергия идеального газа. Работа газа при изобарном расширении. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам. Понятие о втором начале термодинамики.
  9. Внутренняя энергия реального газа
  10. Внутренняя энергия реального газа. Эффект Джоуля - Томсона
  11. Внутренняя энергия тела и способы её изменения. Изменение внутренней энергии тела при нагревании. Первое начало термодинамики. Обратимые и необратимые процессы.
  12. Внутренняя энергия. Количество теплоты. Работа в термодинамике

 

Имеем заряженный проводник. Увеличим его заряд на dq. Для этого надо совершить работу против сил электрического поля (одноименные заряды отталкиваются). Работа, совершаемая внешними силами при переносе заряда dq из бесконечности на проводник,

 

(42.1)

 

где φ — потенциал проводника (мы приняли потенциал на бесконечности ).

Для увеличения заряда проводника на q надо совершить работу

 

(42.2)

 

где C — электроемкость проводника (см. формулу (40.4)). Знак минус указывает, что работа совершается против сил электрического поля. При разряде проводника работа совершается уже силами электрического поля, поэтому эту работу записывают со знаком плюс. Так как совершенная при разряде проводника работа равна сообщенной проводнику энергии, то

 

(42.3)

 

есть электрическая энергия заряженного проводника.

Получим выражение для электрической энергии плоского конденсатора. С учетом выражений (41.7) и (41.9) перепишем формулу (42.3) в виде

 

(42.4)

 

где — объем между обкладками конденсатора.

Так как электрическое поле, создаваемое конденсатором, практически полностью сосредоточено между его обкладками, то выражение (42.4) определяет энергию электрического поля в объеме V. Разделив W на V, получим объемную плотность энергии электрического поля:

 

(42.5)

 

Формула (42.5) справедлива не только для поля плоского конденсатора, но и для любого электрического поля. Зная плотность энергии поля в каждой точке, можно найти энергию поля, заключенную в любом объеме V:

 

(42.6)



1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | 44 | 45 | 46 | 47 | 48 | 49 | 50 | 51 | 52 | 53 | 54 | 55 | 56 | 57 | 58 | 59 | 60 | 61 | 62 | 63 | 64 | 65 | 66 | 67 | 68 | 69 | 70 | 71 | 72 | 73 | 74 | 75 | 76 | 77 | 78 | 79 | 80 | 81 | 82 | 83 | 84 | 85 | 86 | 87 | 88 | 89 | 90 | 91 | 92 | 93 |


При использовании материала, поставите ссылку на Студалл.Орг (0.011 сек.)