Эффект Риги-Ледюка

Эффект Риги-Ледюка заключается в следующем: В направлении, перпендикулярном первичному градиенту температур dT/dx и внешнему приложенному магнитному полю В, возникает градиент температур

где А – коэффициент Риги-Ледюка.

В этом эффекте поток тепла представляет собой поток электромагнитных волн инфракрасного диапазона. В этом отношении поток тепла и прохождение электрического тока вдоль проводника принципиально не отличаются друг от друга. Поэтому поток тепла – это распространение электромагнитных волн с большей частотой, чем это имеет место при протекании электрического тока промышленной частоты. Вследствие этого эффекты, которые были установлены Нернстом и Эттингсгаузеном, должны проявляться и в этом случае, т.е. должны возникать градиенты температур как вдоль оси Х -ов ∂Т/∂х ≠ 0, так и вдоль оси Y -ов ∂Т/∂y ≠ 0.

В эффекте Эттингсгаузена градиент температуры вдоль оси Y-ов определяется формулой (13.28). Запишем эту формулу в другом виде

Напряженность магнитного поля Н` определим через тепловой поток, воспользовавшись следующим соотношением:

Тогда (13.31) запишется так:

Полученная формула отличается от эмпирической зависимости, которую использовали Риги и Ледюка. В (13.33) коэффициент пропорциональности

Конкретный расчет этого коэффициента выполнен для алюминиевого и медного образцов размером b · d · l = 1·10·10 мм и равен соответственно: 0,0132 и 0,0173 (град/м)^1/2м²/(В∙с). Экспериментальные данные на основании эмпирической зависимости (13.30) соответственно имеют значения: 0,63∙10^-3 и 4∙10^-3 м²/(В∙с). Как и следовало ожидать, экспериментальные данные несколько ниже тех, которые получены в соответствии с разработанной моделью эффекта Риги-Ледюка.

Поиск по сайту: