АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Плечо статической остойчивости на больших углах крена

Читайте также:
  1. Борозды и извилины нижней поверхности больших полушарий
  2. В больших циклах подвиг «Стимфалийские птицы» проходит 1 год, в малых – 6 суток.
  3. Выравнивания при работе лестницы на углах подъёма
  4. Диаграмма статической остойчивости
  5. Динамические процессы в больших группах
  6. Закон больших чисел и теория вероятностей - научная основа анализа статистических данных
  7. Зона пониженной остойчивости (ЗПО)
  8. И не прилагать слишком больших усилий для выполнения задач, которые вы явно не сможете выполнить.
  9. Информация об остойчивости судна
  10. Кора больших полушарий мозга.
  11. Массовые явления в больших диффузных группах
  12. Метацентрические формулы остойчивости и их практическое применение

При наклонениях судна на углы Θ > 10 ¸ 120 и Ψ0 > 2 ¸ 30, восстанавливающие моменты, уже не могут быть определены по линейным метацентрическим формулам остойчивости. Для их определения

 

используют уточенную теорию остойчивости. Уточненная теория остойчивости учитывает нелинейную зависимость восстанавливающего момента от угла наклонения, но сохраняет следующие из принятых в линейной теории допущения:

- наклонения судна равнообъемные;

- поперечные и продольные наклонения судна из исходного положения равновесия рассматриваются раздельно;

- в качестве мер остойчивости принимаются восстанавливающие моменты mΘ, МΨ;

- предполагается, что в процессе наклонения судна ЦТ своего положения не меняет, а ЦВ перемещается в плоскости наклонения.

Однако по уточненной теории ряд допущений принимаемых в разделе начальной остойчивости прекращают свое действие. Так:

- осью наклонения уже не будет главная центральная ось xf. Ось наклонения занимает произвольное положение, которое меняется с изменением угла наклонения;

- с изменением угла крена меняется площадь действующей ватерлинии, а значить ее момент инерции Jx и метацентрический радиус r являются переменными величинами . Поэтому ЦВ перемещается по кривой, не являющейся дугой окружности радиусом r (рис.35);

- метацентр m´ не находится в диаметральной плоскости (рис.35) и его положение изменяется с изменением угла крена.

Для определения характеристик остойчивости судна на больших углах наклонения рассмотрим рис. 53. Как следует из рисунка, внешним силам, наклоняющим судно, противодействует восстанавливающий момент

mΘ = γV lΘ.

Из выражения видно, что плечо статической остойчивости lΘ представляет собой поперечный восстанавливающий момент, приходящийся на единицу водоизмещения, что позволяет использовать ее в качестве меры остойчивости судна на больших углах наклонения.

Если из центра величины С опустить перпендикуляр на линию действия силы плавучести судна в его наклонном положении, то плечо остойчивости lΘ можно представить как разность:

lΘ = lф – lн.

 

 

 
 

Рис.53. Плечо статической остойчивости при больших углах крена

 

Плечо остойчивости формы lф при данном водоизмещении судна и угле крена зависит только от координат центра величины СΘ, определяемых формой погруженного объема судна:

lф = + = ycΘ cosΘ + (zcΘ – zc) sinΘ.

Плечо остойчивости нагрузки lн зависит только от возвышения ЦТ над ЦВ.

lн = СD = (zg – zc) sinΘ = α sinΘ.

Соответственно момент mф = γVlф называют моментом остойчивости формы, а момент mн = γV lнмоментом остойчивости нагрузки.

Иногда в качестве плеча остойчивости формы принимают длину перпендикуляра (рис.53), опущенного на линию действия силы плавучести из начала координат. В этом случае его обозначают l0ф и называют условным плечом остойчивости формы. Очевидно, что

l0ф = lф + zc sinΘ.

Соответственно условное плечо остойчивости нагрузки будет:

l 0н = zg sinΘ.

При этом плечо статической остойчивости определиться зависимостью

lΘ = l0ф – l 0н = l0ф – zg sinΘ.

 


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | 44 | 45 | 46 | 47 | 48 | 49 | 50 | 51 | 52 | 53 | 54 | 55 | 56 | 57 | 58 | 59 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)