Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске

(дифракция в сходящихся лучах)

Сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника S, встречает на своем пути экран с круглым отверстием.

Дифрак­ционную картину наблюдаем на экране Э в точке Т, лежащей на линии, соединяющей S с центром отверстия.

Экран параллелен плоскости отверстия и находится от него на расстоянии L

Разобьем открытую часть волновой поверхности Ф на зоны Френеля. Вид дифракционной картины зависит от числа зон Френеля, открываемых отверстием.

Амплитуда результирующего колебания, возбуждаемого в точке Т всеми зонами

где знак плюс соответствует нечетным m и минус — четным т.

Когда отверстие открывает нечетное число зон Френеля, то амплитуда (интенсив­ность) в точке Т будет больше, чем при свободном распространении волны; если четное, то амплитуда (интенсивность) будет равна нулю

дифракционная картина от круглого отверстия вблизи точки Т будет иметь вид чередующихся темных и светлых колец с центрами в точке Т (если т четное, то в центре будет темное кольцо, если m нечетное — то светлое кольцо), причем интенсивность в максимумах убывает с расстоянием от центра картины

Дифракция на диске Сферическая волна, распространяющаяся от точечного источника S, встречает на своем пути диск.

В данном случае закрытый диском участок волнового фронта надо исключить из рассмотрения и зоны Френеля строить начиная с краев диска. Пусть диск закрывает m первых зон Френеля. Тогда амплитуда результирующего колебания в точке Т равна

Следовательно, в точке Т всегда наблюдается интерференционный максимум (светлое пятно), соответствующий поло­вине действия первой открытой зоны Френеля. Центральный максимум окружен концентрическими с ним темными и светлыми кольцами, а интенсивность в мак­симумах убывает с расстоянием от центра картины

Поиск по сайту: