|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Поляризация света при отражении и преломлении. Закон Брюстера
Пусть плоская световая волна падает на границу раздела двух оптиче ских немагнитных сред с показателями преломления и (рис.5). Для напряженностей электрического и магнитного полей должны выполняться граничные условия ; (3), где индекс t относится к тангенциальным (параллельным границе) составляющим напряженностей. Кроме того, уравнения Максвелла дают общее выражение, связывающее напряженности электрического и магнитного полей в плоской волне. (свойство синфазности колебаний) (4) На рис.5 показана схема отражения и преломления линейно поляризованных волн. В случае, показанном на рис.5а, когда колебания напряженностей электрического поля происходят в плоскости падения, справедливы следующие соотношения:
, (5)
Когда колебания напряженностей Е0, Е1, Е2 происходят перпендикулярно плоскости падения (рис.5б) справедливы формулы:
, (6)
Соотношения (5) и (6) известны как формулы Френеля. С учетом закона преломления формулы Френеля для отражения преобразуются к виду
(7)
Интенсивность I пропорциональна среднему значению квадрата напряженности . Возводя в квадрат соотношения (7) и усредняя, можно записать формулы Френеля для интенсивностей отраженного и преломленного света.
Основные закономерности, вытекающие из формул Френеля: 1.Закон Брюстера. Если на границу раздела двух оптических сред падает естественный светпод углом Брюстера (α1=αБр, tgαБр=n2/n1), то отраженный свет полностью поляризован так, что колебания напряженности электрического поля происходят перпендикулярно плоскости падения. Преломленный свет оказывается частично поляризованным. Угол между отраженным и преломленным лучами составляет p/2, то есть . (рис.6) 2.Изменение фазы колебаний при отражении. Если угол падения α1<αБр, то амплитудные коэффициенты отражения и отрицательны (см. формулы (5) и (6)). Это означает, что фаза колебаний напряженности электрического поля изменяется при отражении на p, что эквивалентно «потере l/2». Если фаза меняется на p, то отраженная волна проходит как бы лишний путь, равный l/2. Направим ось x вдоль отраженного луча. Тогда: , где , n1x - оптический путь отраженной волны от границы раздела до плоскости с координатой x. Отмеченное обстоятельство с изменением фазы на p при отражении крайне важно в явлениях интерференции, для физики и технологии диэлектрических покрытий при изготовлении интерференционных зеркал и светофильтров. Отметим, что фаза колебаний магнитного поля в этом случае не меняется.
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.) |