Широкодиапазонный гетеродинный АС

Структурная схема такого АС представлена на рисунке 1.5.

Часть схемы, включающая первые гетеродин, смеситель и усилитель промежуточной частоты (Г1, СМ1 и УПЧ1), предназначена для переноса исследуемого спектра из любой части рабочего диапазона АС на первую промежуточную частоту ∆f_пр1, на которую настроен УПЧ1. С помощью УПЧ1 происходит основное усиление сигнала. Гетеродин перестраивается вручную и имеет точную шкалу частот. При постоянной и известной f_пр1 шкала частот Г1 может быть проградуирована в частотах исследуемого сигнала. При этом полоса пропускания УПЧ1 должна быть больше максимальной ширины исследуемого спектра.

Непосредственно анализ спектра начинается со второго смесителя (СМ2), на второй вход которого подается модулированное по частоте напряжение с частотно-модулированного гетеродина (ЧМГ), представляющего собой генератор качающейся частоты (ГКЧ). Перестройка по частоте ЧМГ осуществляется по линейному закону с помощью генератора развертки (ГР), который одновременно через усилитель горизонтального отклонения (УГО) подает напряжение развертки на пластины Х ЭЛТ. Таким образом, формируется частотная ось вместо временной.

Роль узкополосного фильтра выполняет УПЧ2 резонансного типа.

В процессе качания частоты ЧМГ из спектра сигнала вырезается участок ∆f_пр2, который последовательно перемещается по оси частот по мере перестройки ЧМГ.

После усиления по промежуточной частоте, детектирования и последующего усиления в видеоусилителе УВО сигнал подается на пластины У ЭЛТ в виде вертикальной полосы, высота которой пропорциональна амплитуде соответствующего участка спектра.

Измерение амплитуд (относительные), производится либо по масштабной сетке ЭЛТ, либо с помощью входного аттенюатора и аттенюатора, включенного в тракт УПЧ2.

Измерение ширины спектра или отдельных его лепестков производится с помощью калибрационных меток, которые накладываются на изображение исследуемого спектра. Для их формирования используется калибратор. Перестройка калибратора по частоте перемещает метку по оси частот и позволяет ее совместить с любым интересующим нас участком спектра.

Гетеродинные АС работают в диапазоне частот от кГц до ГГц.

Погрешности измерения амплитуд и частотных интервалов порядка 10 %.

1.1.2.3 Цифровые АС (анализаторы с преобразование Фурье)

Цифровые АС определяют амплитуду и фазу каждой частотной составляющей с помощью серии последовательных измерений входного сигнала. В основу их работы положена математическая операция преобразования Фурье, которая разлагает кривую исследуемого сигнала на сумму синусоидальных гармоник и записывается в виде

. (1.1)

В таком виде в АС это выражение использовать нельзя, так как в реальных приборах сигнал измеряется в виде дискретных значений за ограниченный интервал времени. Для анализа таких данных разработано дискретное преобразование Фурье (ДПФ), которое математически можно записать в следующем виде

, (1.2)

где n = 0, 1, 2, …, (N-1);

N – число учитываемых отсчетов сигнала, определяемое для времени анализа Т_а, как N=Т_а/∆t.

На рисунке 1.8 представлена структурная схема АС, основанная на дискретном преобразовании Фурье.

Результаты аналого-цифрового преобразования входного сигнала записываются во временную память. Затем процессор Фурье выполняет ДПФ либо программным, либо аппаратным путем, в зависимости от технической реализации АС. Полученные результаты вычислений записываются в частотную память и отображаются в виде спектра на экране дисплея. При необходимости можно вывести изображение сигнала в координатах «напряжение-время». Цифровые АС имеют рабочий диапазон до сотен кГц. Ограниченность частотного диапазона является их основным недостатком.

1.1.3 Измерение нелинейных искажений

Под нелинейными искажениями понимается любое изменение сигнала, вызывающее искажение передаваемого сообщения и обусловленное нелинейностью тракта. Нелинейные искажения сигналов оказывают существенное влияние на показания качества радиотехнических устройств и систем, ухудшают точность воспроизведения сигналов, разрешающую способность, помехозащищенность. Для качественной оценки нелинейных искажений используются измерители коэффициента гармоник (К_г), который характеризует степень нелинейных искажений гармонических сигналов. Коэффициент гармоник представляет собой отношение среднеквадратического значения всех гармоник напряжения искаженного сигнала, кроме первой, к среднеквадратическому значению напряжения первой гармоники:

, (1.3)

Из формулы (1.3) видно, что К_г изменяется от 0 до ∞, что не совсем удобно при измерениях.

Поэтому на практике пользуются несколько видоизмененным значением К_г

, (1.4.)

К_г¢ изменяется от 0 до 1; К_г и К¢_г связаны между собой следующим соотношением

. (1.5)

Если искажения невелики или 10 %), то К_Г и отличаются меньше, чем на 1 %. Поэтому пересчет по формуле (1.5) используют только при больших значениях К_Г (К_Г> 10 %).

Для измерения коэффициента гармоник используют спектральный и интегральный методы.

Сущность спектрального метода заключается в непосредственном измерении с помощью АС или анализатора гармоник значений U₁, U₂, … с последующим вычислением значения К_г по формуле (1.3). Этот метод довольно точный, но очень трудоемкий, поэтому на практике используется в основном интегральный метод. Наиболее распространенной модификацией этого метода является так называемый метод подавления основной частоты.

Сущность этого метода заключается в раздельном измерении среднеквадратичного напряжения всех высших гармоник без первой и среднеквадратичного напряжения всего сигнала, причем с помощью этого метода измеряется значение К’_г, а значение К_г рассчитывается по формуле (1.5).

Структурная схема измерителя нелинейных искажений приведена на рисунке 1.9.

Процесс измерения включает два этапа:

1) калибровка (переключатель в положении «К»);

2) измерение (переключатель в положении «И»).

При калибровке вольтметр измеряет напряжение всего сигнала, и его показания устанавливают на условную единицу. Тогда при измерениях как видно из формулы (1.4) показания вольтметра будут пропорциональны К¢_г.

Источники погрешностей:

1) неточность настройки режекторного фильтра и его недостаточное затухание;

2) инструментальная погрешность вольтметра.

1.2 Измерение характеристик случайных сигналов

Статистические измерения – это методы и средства измерения параметров и характеристик случайных сигналов. Они базируются на общих принципах измерений параметров сигналов, но имеют свою специфику и особенности, вытекающие из теории случайных процессов.

1.2.1 Общие сведения. Вероятностные характеристики случайных сигналов

Случайным называется сигнал, мгновенные значения которого изменяются во времени случайным образом. Он описывается случайной функцией времени Х(t). Эту функцию можно рассматривать как бесконечную совокупность функций x_i(t), каждая из которых представляет собой одну из возможных реализаций X(t). Графически это можно представить следующим образом (рисунок 1.10):

Полное описание случайных сигналов может быть произведено с помощью системы вероятностных характеристик. Любая из этих характеристик может быть определена либо усреднением по совокупности реализации x_i(t), либо усреднением по времени одной бесконечно длинной реализации.

Зависимость или независимость результатов таких усреднений определяет следующие фундаментальные свойства случайных сигналов – стационарность и эргодичность.

Стационарным называется сигнал, вероятностные характеристики которого не зависят от времени.

Эргодическим называется сигнал, вероятностные характеристики которого не зависят от номера реализации.

Для стационарных эргодических сигналов усреднение любой вероятностной характеристики по множеству реализаций эквивалентно усреднению по времени одной теоретически бесконечно длинной реализации.

Для практических целей наиболее важными являются следующие вероятностные характеристики стационарных эргодических сигналов, имеющих длительность реализации Т:

- среднее значение (математическое ожидание). Оно характеризует постоянную составляющую сигнала

; (1.6)

- средняя мощность. Она характеризует средний уровень сигнала

; (1.7)

- дисперсия, характеризующая среднюю мощность переменной составляющей сигнала:

; (1.8)

- среднеквадратическое отклонение (СКО)

; (1.9)

- функция распределения, которая определяется как интегральная вероятность того, что значение xi(tj) в j-й момент времени будут ниже некоторых значений X:

. (1.10)

Для заданных стационарных эргодичных сигналов F_x характеризуется относительным временем пребывания реализации ниже уровня Х (τ_i –, i –й интервал пребывания, n – количество интервалов, рисунок 1.11)

	х+Dх
		Dх
		x

- одномерная плотность вероятности, называемая дифференциальным законом распределения:

, (1.11)

где - расстояние между соседними уровнями X(t), называемое дифференциальным коридором;

- i – й интервал пребывания реализации в пределах (см. рисунок 1.11).

- корреляционная функция. Она характеризует стохастическую (случайную) связь между двумя мгновенными значениями случайного сигнала, разделенного заданным интервалом времени τ

; (1.12)

- взаимная корреляционная функция. Она характеризует стохастическую связь мгновенными значениями случайных сигналов x(t) и y(t), разделенными интервалом времени τ

. (1.13)

Из выражений (1.6)-(1.13) видно, что все вероятностные характеристики представляют собой неслучайные числа или функции и определяется по одной реализации бесконечной длительности. Практически же длительность Т, называемая продолжительностью анализа, всегда ограничена, поэтому на практике мы можем определить не сами характеристики, а только их оценки. Эти оценки, полученные экспериментальным путем, называются статическими характеристиками. А раз оценка, значит приближение, которое характеризуется погрешностями, называемыми статистическими погрешностями.

1.2.2 Измерение среднего значения средней мощности и дисперсии

Согласно формуле (1.6) измерение m_x сводится к интегрированию случайного сигнала за время Т. Интегрирование можно выполнить с помощью анало-

говых или цифровых интегрирующих устройств, применяемых в вольтметрах.

При практическом выборе времени интегрирования Т надо минимизировать статистические погрешности. Это условие соблюдается при Т (τ_м.к. – максимальный интервал корреляции, за пределами которого выборки сигнала можно считать практически некоррелированными).

Измерение P_x характерно тем, что согласно формуле (1.7) усредняется квадрат сигнала, поэтому измеритель P_x содержит в своем составе устройство с квадратичной характеристикой. Задача измерения P_x решается с помощью вольтметра среднеквадратичного значения, имеющего открытый вход. Показания такого вольтметра равно . К вольтметрам, измеряющим P_x, предъявляются повышенные требования в отношении широкополосности, протяженности квадратичного участка характеристики детектирования и времени усреднения Т.

Для измерения D_x тоже может быть использован вольтметр среднеквадратичного значения, только в соответствии с формулой (1.8) он должен иметь закрытый вход. Показания такого вольтметра согласно (1.9) будут соответствовать значениям σ_х.

1.2.3 Анализ распределения вероятностей

1.2.3.1 Метод измерения по относительному времени пребывания

При измерении этим методом удобнее измерять не значение τ_i, фигурирующее в формуле (1.10), а значение τ_i^’, характеризующее время пребывания функции х(t) выше уровня х, поэтому при экспериментальном анализе определяется функция

, (1.14)

Для определения в соответствии с формулой (1.11) необходимо образовать дифференциальный коридор ∆х, как показано на рисунке 1.12, и измерить кроме значений τ_i’ еще и τ_i’’, характеризующее время пребывания реализации х(t) выше уровня х+∆х, причем

∆t¢_i=∆t_1i+∆t_2i= τ¢_i– τ²_i. (1.15)

Анализаторы, реализующие данный метод, могут быть как аналоговыми, так и цифровыми. Структурная схема аналогового анализатора предоставлена на рисунке 1.13.

С помощью ВУ обеспечивается уровень сигнала, необходимый для нормальной работы других функциональных узлов измерителя. Компараторы К1 и К2 выполняют функции амплитудных селекторов и имеют уровни срабатывания х и х+∆х соответственно. Эти уровни задаются регулятором уровня (РУ) и могут изменяться при одновременном обеспечении постоянства ширины дифференциального коридора ∆х. Таким образом сигналы на выходе К1 и К2 имеют вид импульсов U1 и U2 (рисунок 1.13), длительности которых соответственно равны τ_i^’ и τ_i^’’. Формирующие устройства ФУ1 и ФУ2 стандартизируют эти импульсы по форме и амплитуде. Напряжения U1 и U2 позволяют измерить и .

При измерении осуществляется усреднение или интегрирование напряжения U1 (переключатель П в положении «1»), а при измерении с помощью схемы вычитания образуется разностное напряжение U3, которое тоже усредняется. Вид индикаторного устройства (ИУ) определяется назначением анализатора. Например, в панорамных анализаторах управление уровнями срабатывания компараторов К1 и К2 осуществляется синхронно и автоматически с разверткой осциллографа, применяемого в качестве ИУ. Такое ИУ позволяет регистрировать графики функций и .

		Рисунок 1.12

1.2.4. Измерение корреляционных функций

1.2.4.1 Метод дискретных выборок

Для измерения корреляционных функций наиболее часто используется метод перемножения. Алгоритм работы аналогового коррелометра, реализующего метод дискретных выборок, вытекает из формул (1.12) и (1.13). Этот метод предусматривает выполнение следующих операций:

- задержку исследуемого сигнала или одного из сигналов на время τ;

- перемножение задержанного и незадержанного сигналов;

- усреднение результатов перемножения.

Если коррелометр цифровой, то перечисленным выше операциям должна предшествовать дискретизация по времени и квантование по уровню. Поэтому алгоритм работы цифрового коррелометра будет определяться следующим соотношениями

, (1.16)

, (1.17)

где и - квантованные по уровню значения центрированных реализаций X(t) и Y(t) в дискретные моменты времени ;

- интервал сдвига во времени, р = 0,1,2,…;

N – количество выборок.

Коррелометры бывают двух модификаций: последовательного и параллельного действия.

В цифровых коррелометрах последовательного действия сначала по формуле (1.16) вычисляется значение корреляционной функции при р=0, т.е. значение реализации умножается само на себя, затем вводится задержка τ₀, (р=1) и определяется значение функции и далее проводятся вычисления при p=2,3,…, до =τ_м.к.. (τ_м.к – максимальный интервал корреляции, за пределами которого выборки сигнала можно считать практически некоррелированными).

Цифровой коррелометр параллельного действия позволяет одновременно вычислить все р- значений корреляционной функции, но становится при этом многоканальным прибором. Поэтому на практике чаще всего реализуются коррелометры последовательного действия (рисунок 1.14).

Работа всех узлов коррелометра синхронизируется устройством управления (УУ). Схема задержки состоит из р регистров сдвига, управляемых тактовыми импульсами УУ. Вместо перемножителя и усреднителя может быть использован микропроцессор. Накопление результатов перемножения производится в течение всего цикла измерения, и в конце цикла мы имеем полную информацию о корреляционной функции. Эта информация воспроизводится на ИУ в виде коррелограммы. Эта схема работает в диапазоне до сотен килогерц.

1.2.4.2 Анализ распределения вероятностей методом дискретных выборок

Если с помощью уровней квантования сформировать дифференциальный коридор, а тактовые импульсы УУ использовать в качестве импульсов опроса, то прибор, структурная схема которого приведена на рисунке 1.14, будет работать как измеритель распределения вероятностей, реализующий метод дискретных выборок.

Суть этого метода та же, что и рассмотренного выше метода измерения по относительному времени пребывания. Однако теперь это сравнение происходит в дискретных точках, которые задаются стробирующими импульсами опроса с периодом следования Т₀. Эти импульсы задаются УУ. Значение Т₀ определяет шаг дискретизации при преобразовании аналоговой величины х(t) в дискретную.

Если сосчитать число выборок n за интервал пребывания реализации x(t) выше уровня х (при измерении ) или в пределах дифференциального коридора ∆х (при измерении ), то мы получим:

, .

Количество импульсов, соответствующее числу выборок n, накапливается в усреднителе за время Т. Обозначив , получим после подстановки в формулы (1.14) и (1.11) следующие выражения:

. (1.17)

После обработки значения и воспроизводится на индикаторном устройстве.

Основная погрешность работы прибора во всех режимах не превышает значения ±5 %.

1.3 Измерение напряженности электромагнитного поля и помех

1.3.1 Основные понятия и классификация приборов для измерения напряженности электромагнитного поля и помех

Электромагнитная совместимость – это способность радиоэлектронных средств (РЭС) одновременно функционировать в реальных условиях эксплуатации с требуемым качеством при воздействии на них непреднамеренных помех и не создавать недопустимых радиопомех другим РЭС.

Помеха – любое нежелательное воздействие, которое ухудшает показатели качества полезного сигнала, устройства или системы.

Помехи заранее неизвестны, поэтому не могут быть полностью устранены.

В зависимости от источника возникновения помехи подразделяются на собственные, взаимные и внешние.

Собственные помехи возникают от источников, находящихся в данном устройстве, системе или канале связи (флюктуационные и контактные шумы, пульсации источников питания и т.д.).

Взаимные помехи, создаваемые влиянием каналов связи друг на друга, возникают вследствие недостаточного переходного затухания фильтров, разделяющих каналы, различных повреждений аппаратуры и т.д.

Внешние помехи возникают от внешних источников электромагнитных полей.

Они подразделяются на естественные и искусственные:

К естественным помехам относят земные (разряды в осадках, радиоизлучения нагретых предметов) и внеземные (солнечные, космические, радиоизлучение звезд);

Искусственные помехи подразделяются на станционные (радиовещание, телевидение, связь, локация) и индустриальные (энергетическое и промышленное оборудование и аппаратура широкого применения).

Приборы для измерения напряженности поля и помех образуют подгруппу П и делятся на:

П2 – индикаторы поля;

П3 – измерители напряженности поля;

П4 – измерители радиопомех;

П5 – приемники измерительные;

П6 – антенны измерительные.

1.3.2 Измерение напряженности электромагнитного поля

Напряженность поля необходимо измерять для определения диаграмм направленности антенн, дальности действия радиостанций и ретрансляторов, наличия паразитных излучений, качества экранирования устройств и других характеристик, определяющих качество радиосвязи, телевидения, радиовещания и телефонной связи.

Напряженность электромагнитного поля (ЭМП) характеризуется векторами:

- - плотность потока энергии (вектор Умова-Пойнтинга) (Вт/м²);

- - напряженность электрического поля (В/м);

- - напряженность магнитного поля (А/м).

Эти векторы перпендикулярны друг другу и связаны между собой соотношениями:

, (1.18)

Для воздушного пространства волновое сопротивление среды (W) равно

.

Тогда

П = Е²/120π = Н²·120π. (1.19)

Из формулы (1.19) видно, что для определения интенсивности поля можно измерять любой из трех векторов.

Еще одной характеристикой поля является плотность потока мощности, проходящей через поверхность площадью S, которая равна:

Р = П·S. (1.20)

Напряженность Е можно вычислить по результатам измерения мощности из выражения

Е= , (1.21),

где S_эфф – эффективная площадь антенны.

Для измерения интенсивности ЭМП используют два метода:

1) метод эталонной антенны;

2) метод сравнения.

При измерении векторов Е и Н большое значение имеет ориентация их в пространстве, характеризующая плоскость поляризации ЭМП, которая может быть линейной, круговой и эллиптической.

По отношению к земной поверхности существует две линейные поляризации:

1) вертикальная;

2) горизонтальная.

1.3.3 Метод эталонной антенны

Если измерительную антенну поместить в ЭМП в плоскости, параллельной поляризации волны, то в ней будет индуцироваться ЭДС:

, (1.22)

где - действующая высота антенны.

Она всегда известна, так как при измерениях используются измерительные антенны вида П6 с известными параметрами. Значение ЭДС изменяется вольтметром.

Этот метод применяется для измерения напряженности сильных полей вблизи источников излучения и на практике реализуется с помощью простых измерительных устройств индикаторов поля вида П2.

1.3.4 Метод сравнения. Измерительные приемники и измерители напряженности поля

Метод сравнения применяется для измерения слабых полей и реализуется на практике с помощью измерительных приемников вида П5 и измерителей напряженности поля и плотности потока мощности вида П3.

Измерительный приемник представляет собой высокочувствительный гетеродинный радиоприемник с электронным вольтметром на выходе. Если же он укомплектован измерительными антеннами, то называется измерителем напряженности поля. Структурная схема такого измерителя представлена на рисунке 1.15.

Процесс измерения напряженности поля содержит три этапа:

1) предварительная настройка;

2) калибровка;

3) измерение.

При предварительной настройке ко входу измерителя подключают одну из измерительных антенн (в зависимости от частоты источника поля) и настраивают его на частоту источника, напряженность которого измеряется. Настройку осуществляют изменением частоты гетеродина по максимальному показанию вольтметра при произвольных положениях аттенюаторов (входного и ПЧ).

При калибровке ко входу УВЧ подают известное напряжение от генератора-калибратора и, регулируя усиление УВЧ, устанавливают стрелку вольтметра на определенное значение. Предварительно на аттенюаторе ПЧ устанавливают заданное значение ослабления . В результате усиление всего измерителя приводится к заданному и известному значению К.

При измерениях переключатель переводят в положение «1» и, регулируя ослабление и , устанавливают стрелку вольтметра в любое удобное для отсчета положение. Шкала вольтметра проградуирована в значениях входного напряжения УВЧ и его показания определяются выражением

из которого можно определить значение E:

. (1.23)

Пределы изменения напряженности поля такими приборами составляют от долей мкВ/м до сотен мВ/м, а плотности потока мощности – от сотых долей мкВт/см² до десятков мВт/см².

Погрешность измерения определяется погрешностью используемой измерительной антенны, неточностью ее ориентирования, рассогласованиями, погрешностью аттенюатора и вольтметра. Суммарная погрешность достигает значения ±30 %.

1.3.5 Измерение помех в каналах связи

Наибольшее влияние на качество связи оказывают внешние помехи. Для техники связи характерно, что в телефонных и вещательных каналах измеряют не общее напряжение помех, а псофометрическое напряжение. При измерении такого напряжения учитываются избирательные свойства слуха человека.

1.3.5.1 Измерение псофометрического напряжения помех

Псофометрическое напряжение – напряжение помех, которое существует на сопротивлении нагрузки 600 Ом, согласованном с выходным сопротивлением питающей его цепи и измеренное с учетом неодинакового воздействия напряжения различных частот U_f на качество телефонной или вещательной передачи.

Неодинаковость воздействия учитывается с помощью весовых коэффициентов А_f напряжения U_ψ относительно весового коэффициента для частоты сравнения А_fсравн. В соответствии с этим псофометрическое напряжение помех будет определяться

. (1.24)

Весовые коэффициенты устанавливаются в результате многолетних наблюдений и рекомендуются на определенный период для всех стран мира. Эти коэффициенты определяются по псофометрическим характеристикам для соответствующего канала. Для телефонного канала выбрана частота сравнения 800 Гц, а для вещательного канала – 1кГц.

Псофометрическое напряжение помех измеряется с помощью измерительного прибора, называемого псофометром. Его структурная схема представлена на рисунке 1.16.

Псофометр представляет собой электронный вольтметр с избирательностью, определяемой псофометрическими характеристиками. Для этого служат полосовые фильтры: ПФ1 с телефонной и ПФ2 с вещательной псофометрическими характеристиками.

Для измерения полного напряжения помех служит эквивалентное звено (ЭЗ), затухание которого равно затуханию псофометрических фильтров на частотах сравнения.

Погрешность измерения – единицы процента.

Для всех каналов и систем связи установлены допустимые нормы псофометрического напряжения помех, соответствие которым и проверяется в результате их измерений.

1.3.6 Измерение внешних радиопомех

1.3.6.1 Измерение естественных радиопомех

Всю шкалу используемых частот можно условно разбить на три области:

1) от 1 Гц до 3 МГц, где преобладают атмосферные помехи от грозовых разрядов.

2) от 3 МГц до 1 ГГц, где преобладают космические шумы.

3) больше 10 ГГц, где преобладают атмосферные помехи от тепловых шумов.

При измерении естественных радиопомех надо учитывать также пассивные помехи, которые проявляются в виде отражений от земной и водной поверхности, облаков и т.д.

1.3.6.2 Измерение станционных помех

Основной источник станционных помех - побочные излучения передающих устройств, которые возникают в результате нелинейных искажений в радиопередающих устройствах.

Абсолютное значение мощности побочных излучений определяется путем измерения напряженности поля или плотности потока мощности, создаваемым этим побочным излучением в дальней от передатчика зоне, или путем измерения напряжения или мощности побочных излучений в фидерной линии. Соответственно измерения называются измерениями по полю или измерениями по тракту.

Результаты этих измерений позволяют рассчитать мощности побочных излучений.

В соответствующих нормативных документах установлены допустимые уровни радиопомех, приведены методики выполнения измерений и рекомендуемая измерительная аппаратура.

1.3.6.3 Измерение индустриальных радиопомех

Индустриальные помехи подразделяются на длительные (не менее 1 с) и непродолжительные (менее 1 с).

Возникающие в помехообразующих элементах, и они могут распространяться как в открытом пространстве, так и по проводам.

Методики выполнения измерений зависят от источника помех и приведены в соответствующих нормативных документах.

1.3.6.4 Измерители радиопомех

Структурные схемы измерителей радиопомех аналогичны рассмотренным выше схемам измерительных приемников и измерителей напряженности поля, но они имеют свои особенности, обусловленные характером помех.

Так как помехи имеют в основном случайный и импульсный характер, то, чтобы оценить их мешающее воздействие, они должны усредняться.

Усреднение выполняется с помощью квазипикового детектора.

Кроме квазипикового детектора в таких измерителях используются детекторы среднего, действующего и пикового значений.

Это позволяет получить дополнительные сведения о характере помех.

Поиск по сайту: