|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Тогда формула (1) примет видКафедра твердотельной оптоэлектроники
Методические указания По выполнению расчётной работы на тему:
“ОЦЕНКА ПОГРЕШНОСТИ РЕЗУЛЬТАТОВ КОСВЕННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ОПТИЧЕСКИХ СРЕД”
Санкт-Петербург
Введение Проведение оптико-физических измерений должно быть тесно связано с конкретной математической обработкой их результатов. В противном случае возможно не только искажение результатов, но и вообще возникновение принципиально неверных выводов после проведения экспериментальных исследований. В связи с этим основной целью данной работы является освоение методики статистической обработки результатов эксперимента, которая позволяет оценить погрешность измерений и, следовательно, судить о степени достоверности экспериментальных данных. Оценка погрешности производиться для результатов косвенных измерений показателя преломления оптических сред. Одним из методов измерения N является метод отражательной рефрактометрии, основанный на измерении относительного коэффициента отражения ρ света линейно поляризованного под углом 450 к плоскости падения. При этом расчет показателя преломления N производиться по формуле , (1)
где n – действительная часть показателя преломления, k – показатель поглощения - показатель преломления внешней среды (в случае воздуха при нормальных условиях =1,000292), - угол падения светового пучка , где - азимут линейно восстановленной поляризации отраженного пучка, - разность фаз между ортогональными компонентами эллиптически поляризованного отраженного пучка. При отсутствии поглощения в исследуемой среде К =0 и =0 Тогда формула (1) примет вид
(2)
Данные по измерениям величин и , выполненные для различных оптических сред (стекол, кристаллов, полупроводниковых материалов) приведены в Приложении 1
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.) |