Условия на границе двух магнетиков

С помощью теоремы Гаусса для вектора B и теоремы о циркуляции вектора H можно получить граничные условия для векторов B и H:

B2n=B1n

H2n=H1n

B2т/B1т=мю2/мю1

H2n/H1n=мю1/мю2

Таким образом, при переходе через границу раздела двух однородных магнетиков, когда на границе раздела нет токов проводимости, нормальная составляющая вектора магнитной индукции B и тангенциальная составляющая вектора напряженности H непрерывны, т.е. не изменяются. В результате получаем закон преломления линий вектора B: tga1/tga2=мю1/мю2 Линии B всегда замкнуты, линии H могут возникать и обрываться.

Магнитное поле движущегося заряда. Закон Био - Савара.

Закон Био́—Савара—Лапла́са — физический закон для определения вектора индукции магнитного поля, порождаемого постоянным электрическим током. Для тока текущего по контуру (тонкому проводнику) Пусть постоянный ток I течёт по контуру (проводнику) γ, находящемуся в вакууме, — точка, в которой ищется поле, тогда индукция магнитного поля в этой точке выражается интегралом (в системе СИ)

где квадратными скобками обозначено векторное произведение, r - положение точек контура γ, dr - вектор элемента контура, вдоль которого идет проводник (ток течет вдоль него); μ0 - константа (магнитная проницаемость вакуума). Направление перпендикулярно плоскости, в которой лежат вектора и Модуль вектора определяется выражением (в системе СИ)

Для распределенных токов

Для случая, когда источником магнитного поля являются распределенные токи, характеризуемые полем вектора плотности тока j, формула закона Био — Савара принимает вид (в системе СИ):

где j = j(r), dV - элемент объема, а интегрирование производится по всему пространству (или по всем его областям, где j≠0), r - соответствует текущей точке при интегрировании (положению элемента dV).

Векторный потенциал:

Поиск по сайту: