 |
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция
Имеющего непрерывный энергетический спектр
Электроны при β -радиоактивности химических изотопов имеют непрерывный энергетический спектр с максимальной энергией 
. Следовательно, в пучке β -частиц имеются электроны всевозможных энергий. При прохождении через вещество b -излучение уменьшает свою интенсивность – b -частицы поглощаются веществом. Конец кривой поглощения асимптотически приближается к линии фона. Это объясняется постоянно уменьшающимся в β -спектре числом быстрых электронов и относительно слабым поглощением электронов максимальной энергии.
Наблюдаемое суммарное ослабление пучка β -частиц в зависимости от толщины поглощающего слоя х описывается выражением
. (5.21)
Ослабление интенсивности в тонком слое 
, (5.22)
где 
и I – интенсивность излучения до поглотителя и после прохождения поглотителя толщиной х соответственно; μ – линейный коэффициент поглощения. Выражения (5.21) и (5.22) представляют собой закон поглощения в интегральной и дифференциальной формах, соответственно. Поскольку интенсивность b -излучения пропор-циональна числу регистрируемых b -частиц регистрирующим прибором, то выражения (5.21) и (5.22) можно записать в виде
, (5.23)
, (5.24)
где 
и N – число регистрируемых β -частиц до поглотителя и после прохождения поглотителя толщиной х соответственно.
На практике часто используется понятие слоя половинного ослабления 
, необходимого для уменьшения вдвое начальной интенсивности излучения. Поскольку 
, то, согласно (5.23), получаем:
. (5.25)
Тогда
. (5.26)
Все рассмотренные характеристики μ, ,а так-же максимальную длину пробега b -частиц 
(максимальное расстояние, прохо-димое b -частицей в веществе до её полной остановки) можно определить по эксперимен-тальной кривой поглощения 
(рис. 5.6).
С другой стороны, про-логарифмировав выражение (5.23), получим:
. (5.27)
Таким образом, натураль-ный логарифм относительного изменения числа регистри-руемых b -частиц линейно зависит от толщины слоя пог-лотителя х. Следовательно, построив график зависимости 
по тангенсу угла наклона прямой к оси абсцисс можно определить линейный коэффициент поглощения m:
. (5.28)
Поиск по сайту: