Характеристики источников ионизирующего излучения

1. Радиоактивность – способность нестабильных атомных ядер спонтанно (самопроизвольно) превращаться в другие ядра с испусканием излучения (корпускулярных частиц или
фотонов).

Радиоактивный распад – ядерное превращение с изменением состава ядра (a-распад, b-распад, спонтанное деление и др.).

Электромагнитный переход – ядерное превращение с изменением только энергетического состояния ядра.

2. Возможные превращения ядра представляют в виде схемы переходов, которую именуют (исторически) схемой распада. Для примера на рис. 1.1 представлена схема b-распада. Бета-распад может осуществляться тремя способами: b^--распад изображен стрелками направо, е -захват – стрелкой налево, b⁺-распад – вертикальной стрелкой посередине и дальше стрелками налево. Процессы b-распада можно наглядно объяснить, если предположить (условно), что в ядре нейтрон превращается в протон или наоборот. Если нейтрон «превратится» в протон (по схеме n ® p + e^- + , где – антинейтрино), то возникший электрон не может оставаться в ядре и вылетает из него. Таким образом, заряд ядра увеличивается на единицу и элемент превращается в элемент – это и есть процесс b^--распада. Одновременно с электроном из ядра вылетает антинейтрино. Если в ядре протон «превращается» в нейтрон (p ® n + e⁺ + n), то заряд ядра уменьшается на единицу, т.е. элемент превращается в элемент – это b⁺- распад, который сопровождается вылетом из ядра позитрона и нейтрино. Поскольку масса протона меньше массы нейтрона, для осуществления b⁺- распада протон заимствует из энергии связи других нуклонов ядра энергию 2 m_ec ² – это энергетическое условие b⁺- распада.

3. Число q испускаемых при ядерных превращениях в единицу времени корпускулярных частиц (a-, b⁺-, b^--частиц) или g-квантов можно определить из схемы распада нуклида, используя понятие выхода частиц. Выход частиц h – вероятность испускания частиц на одно ядерное превращение (для g-квантов данного перехода между уровнями энергии h называется квантовым выходом перехода, а если при переходе происходит конверсия на атомной оболочке, то выходом конверсионного электрона), тогда

q = A ×h, (1.1)

где A – активность радионуклида, Бк.

4. Активность радионуклида в источнике А – отношение числа спонтанных ядерных переходов dN из определенного энергетического состояния ядра радионуклида в источнике за интервал времени dt к этому интервалу:

А = . (1.2)

Единица активности радионуклида – беккерель (Бк), физическая размерность [1/с].

Беккерель равен активности радионуклида в источнике, в котором за 1 с происходит одно спонтанное ядерное превращение.

Внесистемная единица активности – кюри(Ки),
1 Ки = 3,7×10¹⁰ Бк.

Соотношение между активностью А и числом радиоактивных атомов N (t), имеющихся в источнике в данный момент времени t,

А (t) = l× N (t), (1.3)

где l – постоянная распада, характеризующая вероятность ядерного превращения одного атома в единицу времени, с^-1.

Период полураспада Т _1/2 – время, в течение которого распадается (испытывает ядерные превращения) половина атомов радионуклида, с.Период полураспада Т _1/2 связан с постоянной распада l соотношением

. (1.4)

5. Закон радиоактивного распада радионуклида в источнике (уменьшение активности со временем)

, (1.5)

где A ₀ – активность радионуклида в источнике в начальный момент времени t = 0.

6. Закон накопления числа радиоактивных ядер N (t)при постоянной скорости их образования n₀ и начальном значении
N (0) = 0

N (t) . (1.6)

7. При распаде ядра может образоваться ядро нового нуклида в нестабильном состоянии, при распаде нового нуклида также может образоваться нестабильное ядро и т.д., пока цепочка распадов не закончится устойчивым (стабильным) нуклидом. Принято называть первичное ядро материнским, вторичные – дочерними.

Если в начальный момент времени t = 0 в источнике имелись атомы только материнского радионуклида и его активность составляла А ₁(0), то для неветвящейся (простой) цепочки распада из n последовательно распадающихся радионуклидов с постоянными распада l₁,..., l _n изменение активности может быть рассчитано по формуле

A_j (t) = A ₁(t)×x _j, j = 2,.., n, (1.7)

где

A ₁(t) = A ₁(0)× , (1.8)

x j =

. (1.9)

В частности, для двух радионуклидов, материнского А₁ и дочернего А₂, формула (1.7) выражается следующим образом:

А ₂(t) = . (1.10)

Используя значения , можно рассчитать суммарную активность всех n радионуклидов, находящихся в источнике:

, (1.11)

где A ₁(t) – активность материнского радионуклида (формула (1.8)); определяется по формуле (1.9).

8. Соотношение между массой m радионуклида в граммах и его активностью А в беккерелях[1]

m = 2,4×10^-24× М × × А, (1.12)

где М – атомная масса радионуклида, - период полураспада в секундах.

9. Активность А [Бк] радионуклида, имеющего массу m [г], период полураспада [с] и атомную массу М [2],

А = . (1.13)

Поиск по сайту: