Условия на границе двух диэлектриков

Первое граничное условие для напр-ти поля:

E2т=E1т - тангенциальная сост. в-ра Е не изменяется при переходе через пов-ть раздела двух сред.

Первое граничное условие для электр.смещения:

D2т=(e2/e1)*D1т - тангенциальная сост. в-ра D претерпевает на границе раздела диэл-ков разрыв.

Второе граничное условие для напр-ти поля:

E2n=(e2/e1)*E1n

Второе граничное условие для электр.смещения:

D2n=D1n - при переходе через границу раздела 2-х сред, на которой нет поверхностных стор. зар., нормальная составляющая в-ра D непрерывна.

Закон преломления линий E:

tga2/tga1=e2/e1

Сегнетоэлектрики - кристалические диэл., обладающие в определенном диапозоне температур спонтанной поляризацией, которая изменяется под влиянием внеш.воздействий.

Домены - области сигн-эл. с различными направлениями поляризации.

Точка Кюри Tc - т-ра при которой исчезают сигн-эл. св-ва и в-во ведет себя как изотропный диэл.

Диэлектрический гистерезис - сохранение остаточной поляризованности при снятии внешнего поля.

Пьезоэлектрики - крист.диэл., в которых при сжатии или растяжении возникает электрич. поляризация (прямой пьезоэффект).

Обратный пьезоэффект - механич. деформация под действием эл.поля

Проводники в электрическом поле

В металлических проводниках имеются свободные носители заряда – электроны проводимости (свободные электроны), которые могут под действием внешнего электрического поля перемещаться по всему проводнику. В отсутствие внешнего поля электрические поля электронов проводимости и положительных ионов металла взаимно компенсируются. Если металлический проводник внести во внешнее электростатическое поле, то под действием этого поля электроны проводимости перераспределяются в проводнике таким образом, чтобы в любой точке внутри проводника электрическое поле электронов проводимости и положительных ионов скомпенсировало внешнее поле.

Явлением электростатической индукции называется перераспределение зарядов в проводнике под влиянием внешнего электростатического поля. При этом на проводнике возникают заряды, численно равные друг другу, но противоположные по знакам – индуцированные (наведенные) заряды, которые исчезают, как только проводник удаляется из электрического поля.

Поскольку внутри проводника E=-grad фи=0 то потенциал будет постоянной величиной.

Нескомпенсированные заряды располагаются в проводнике только на его поверхности.

при помещении нейтрального проводника во внешнее поле свободные заряды начнут перемещаться: положительные – по полю, а отрицательные – против поля. На одном конце проводника будет избыток положительных зарядов, на другом – отрицательных. Окончательно внутри проводника напряженность поля станет равна нулю, а линии напряженности вне проводника – перпендикулярными его поверхности.

Поиск по сайту: