Определение показателя адиабаты воздуха

Цель работы – экспериментальное определение показателя адиабаты воз

духа. Закрепление раздела «Процессы идеального газа».

Теоретическая основа

Процесс изменения состояния идеального газа, протекающий без ввода и отвода тепла, т.е. при отсутствии теплообмена газа с окружающей средой, называется адиабатным.

При адиабатном процессе параметры газа изменяются таким образом, что произведение давления на удельный объем в степени К:

(1)

остается постоянной величиной. Здесь К называется показателем адиабаты системы, является ее физическим параметром и выражает отношение теплоемкости при постоянном давлении и постоянном объеме

(2)

Для идеального газа величина К является постоянной. Она зависит только от количества атомов в молекуле газа: одноатомный газ К= 1,66; двухатомный– К= 1,4; трехатомный К= 1,33.

Из уравнения (1) следует, что в адиабатическом процессе между параметрами газа в начале и в конце процесса выполняются соотношения:

(3)

или (4)

Используя уравнение состояния идеального газа

, (5)

соотношение (3) можно привести к виду:

(6)

или (7)

Здесь – давление, удельный объем и температура газа в начале, а – те же параметры газа в конце адиабатического процесса.

Адиабатический процесс протекает при хорошей тепловой изоляции системы от окружающей среды или при большой скорости процесса, когда теплообменом с окружающей средой можно пренебречь.

Порядок выполнения работы.

Экспериментальная установка для определения показателя адиабаты воздуха изображена на стенде. Она состоит из сосуда 1 с системой кранов, насоса 2 и U– образного манометра 3.

При закрытой пробке В в сосуде 1 с помощью насоса 2 создается давление 180 – 200 мм.вод.ст. (отсчитывают по U– образному манометру, заполненному подкрашенной водой). После этого наблюдают по манометру постоянство его показаний, что будет свидетельствовать о наступлении теплового равновесия воздуха в сосуде с окружающей средой. Процесс установления равновесия продолжается примерно 4 минуты. Достигнутое равновесие (первое), состояние воздуха в сосуде характеризуется параметрами р₁ и Т₁.

, мм.вод.ст. (8)

где р₀ – атмосферное давление;

h₁ –давление, отсчитываемое по манометру;

Т₁ – температура окружающей среды, ⁰С.

Быстро открыв пробку В, выпускают воздух из сосуда до тех пор, пока давление в нем не станет равным атмосферному, что соответствует показанию «0» на U– образном манометре. Это (второе) состояние воздуха характеризуется параметрами р₂ и Т₂, где р₂ = р_о, а Т₂ < Т₁. Ввиду кратковременности процесс перехода воздуха в сосуде из первого состояния во второе можно считать адиабатическим.

Сразу после выравнивания давления в сосуде с атмосферным давлением пробку В следует закрыть. После этого наступает процесс установления теплового равновесия между воздухом в сосуде и окружающей средой. Оно характеризуется нагревом воздуха в сосуде от температуры Т₂ до температуры окружающей среды Т₁. Этот процесс изохорический и сопровождается повышением давления. Окончание процесса фиксируется по прекращению изменения показаний U– образного манометра. Наступившее равновесное состояние (третье) характеризуется давлением:

(9)

где h₃ – показание манометра и температуры (Т₃ = Т₁)

Таким образом, завершив измерения, получаем значения h₁ и h₃, которые заносятся в таблицу.

Обработка результатов измерений.

Запишем уравнение (7) для процесса 1–2 выпуска воздуха из сосуда:

(10)

Полученное соотношение приведем к виду:

(11)

Поскольку – величины малые по сравнению с единицей, разложив обе скобки в ряд, ограничившись лишь слагаемыми 1-го порядка малости:

(12)

или

(13)

Переход от второго равновесного состояния к третьему осуществляется при постоянном объеме (V= const). Для этого процесса имеем:

(14)

C учетом (9) и р₂= р₀ получим:

(15)

откуда следует, что

(16)

Объединив (13) и (16), в итоге получим:

(17)

откуда и рассчитываем показатель адиабаты воздуха:

(18)

Результаты расчета по формуле (18) занести в таблицу 1. Построить процессы изменения состояния воздуха в данном опыте в координатах

Таблица 1

Поиск по сайту: