|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Аналитическое описание движения3. Уравнение движения для электрона в декартовых координатах (рис.12.2) таковы: (12.2) где
(12.3)
Удобнее, однако, рассматривать движение электрона в цилиндрических координатах, где независимыми переменными будут радиус-вектор и угол поворота электрона (см.рис.12.2). Для этого используются известные соотношения между координатами:
(12.4) После подстановки (1.4) в (1.2) и некоторых преобразований, уравнение движения принимает вид (12.5) где Интегрирование этого уравнения с учетом начальных условий движения электрона приводит к соотношению (12.6) где — радиус катода. Так как напряженность электрического поля вблизи поверхности катода наибольшая, то можно считать, что уже у поверхности катода электрон приобретает максимальную скорость и поэтому в остальной части межэлектродного пространства он движется с почти постоянной скоростью. Как показывает анализ, в таком случае большая часть траектории электрона будет близка к окружности, и движение по ней будет происходить с угловой скоростью . Период вращения электрона по такой траектории определяется известным соотношением:
(12.7) и зависит только от величины магнитного поля . Еще раз повторим, что в случае многоэлектронного приближения, вследствие разброса начальных скоростей электронов, а также некоторой неэквипотенциальности поверхности катода вдоль его длины и возможной асимметрии расположения электродов лампы, «отсечка» тока в лампе при происходит в некотором интервале значений (рис.12.4). Рассмотрим движение электрона по критической траектории . В этом случае радиальная составляющая скорости электрона в точке поворота при равна нулю. Однако тангенциальная (линейная) составляющая скорости электрона отлична от нуля и приближенно равна
(12.8) где — угловая скорость вращательного движения электрона (по окружности). Так как электрон движется в потенциальном электрическом поле, а сила Лоренца не совершает работы, то полная энергия электрона постоянна. Для критической траектории имеем:
(12.9) откуда (12.10)
Подставляя в (12.10) выражение для из соотношения (12.6), получим:
(12.11)
Это и есть основное выражение для экспериментального определения величины . Величина индукции магнитного поля соленоида, учитывая, что его длина соизмерима с диаметром , вычисляется по формуле (см. лаб.работу № 10):
(12.12) где = 4 10-7 Гн/м, - ток в цепи соленоида, соответствующий критической ситуации, N — число витков. Таким образом, по экспериментальному значению можно вычислить по формуле (12.11) величину .
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |