|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Структура времени разряда
Предположим, что к произвольному газовому промежутку приложено напряжение, которое с некоторой скоростью возрастает от нуля до максимума, а затем остается неизменным (рис. 12). Если U0— напряжение, при котором выполняется условие самостоятельности разряда, то до момента времени t1 разряд в промежутке принципиально произойти не может. Однако даже и в момент t1разряд может не начаться. Для развития разряда вблизи катода должен появиться хотя бы один эффективный электрон, т. е. электрон, образующий начальную лавину. Свободные
Рис 12 Составляющие времени разряда
электроны вблизи катода образуются или благодаря бомбардировке катода положительными ионами, всегда содержащимися в воздухе, или путем освобождения электронов из отрицательных ионов, или, наконец, под действием внешнего ионизатора. Все эти процессы носят статистический характер, поэтому интервалы времени между двумя последовательными актами образования электронов могут быть различными. Таким образом, развитие разряда в промежутке начнется не в момент времени t1, а в момент t2 = t1+tC, где tC — так называемое статистическое время запаздывания, является временем ожидания первого эффективного электрона. Но в момент t2разряд только начнет развиваться. Должно пройти еще некоторое время, которое называется временем формирования разряда tФ, прежде чем произойдет полный пробой промежутка. Итак, полное время разряда tP состоит из трех слагаемых
tP=t1+tс+tФ, (8)
причем сумму
tp=t1+tc+tФ, (9)
часто называют временем запаздывания разряда. Судьба свободных электронов, образующихся у катода, может быть различной. Электрон может прилипнуть к атому с образованием отрицательного иона; некоторые электроны снова возвращаются на катод или выходят за пределы сильного поля, так и не совершив ни одного акта ионизации. Поэтому статистическое время запаздывания связано с ожиданием не любого свободного электрона, а эффективного электрона, т. е. такого, который образует начальную лавину. Время ожидания эффективного электрона от разряда к разряду изменяется, поэтому целесообразно ввести понятие о среднем времени статистического запаздывания. Пределы отклонения действительных величин от средней определяются главным образом экспериментально в коротких промежутках с однородным полем, где время формирования разряда мало и время запаздывания практически равно времени ожидания первого эффективного электрона. Среднее статистическое время запаздывания зависит от многих факторов — интенсивности внешнего ионизатора, материала катода и состояния его поверхности, напряжения между электродами. Время формирования разряда также обладает статистическим характером, который наиболее ярко проявляется в длинных искровых промежутках с резконеоднородным полем. Можно назвать несколько причин разбросов времени формирования разряда: 1. Развитие стримера тесно связано с последовательным возникновением большого количества лавин электронов. Поэтому время формирования разряда в какой-то мере включает в себя и время ожидания эффективных электронов, дающих начало этим лавинам. Это время, конечно, гораздо меньше, чем статистическое время запаздывания, так как начальные электроны вторичных лавин возникают в условиях весьма интенсивного излучения, испускаемого развивающимся разрядом. Однако оно имеет конечную величину и обладает статистическим характером. 2. Расположение в пространстве вторичных электронов также носит случайный характер, следовательно, изменяется и создаваемое объемными зарядами лавин искажение поля, от которого зависит скорость распространения стримера. 3. Траектория разряда, особенно в длинных искровых промежутках, сильно искривлена, поэтому фактическая длина канала не равна расстоянию между электродами и изменяется от разряда к разряду. Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |