Корона на проводах при переменном напряжении

Анализ движения объемного заряда в пространстве между про­водами при переменном напряжении показывает, что основная масса нерекомбинировавшего заряда совершает возвратно-поступа­тельное движение в окрестности каждого провода, не удаляясь от него на расстояние, большее нескольких десятков сантиметров. Только очень небольшая доля объемного заряда проникает к со­седним проводам. Это обстоятельство позволяет рассматривать

Рис.15. Корона при переменном напряжении.

а — изменение во времени приложенного напряже­ния (u)и напряженности поля на поверхности про­вода (е_ПР); б — емкостный ток i_С и ток короны i_К.

процессы, происходящие вблизи проводов различных фаз, независимо друг от друга. Вследствие возвратно-поступательного характера

движения зарядов отрицательные ионы, возникшие в отрицательный полупериод изменения напряжения, возвращаются в зону ионизации в положительный, полупериод и, распадаясь, приводят к снижению напряженности поля у провода до критической.

Рассмотрим изменение объемного заряда в окрестности одного из проводов и напряженности электрического поля на поверхности этого

провода при синусоидальном напряжении источника. Допустим, что

линия подключена к источнику в момент нуля напряжения. Показанная

на рис15синусоида в различных масштабах дает фазовое напряжение

источника и напряженность поля на поверхности провода, которые

связаны друг с другом зависимостью, справедливой при отсутствии короны:

(11),

где С — рабочая емкость линии.

Корона на проводе зажигается в момент времени t₁ когда напря­женность поля на поверхности провода станет равной mE₀. Для упрощения изложения будем в дальнейшем считать, что критическая напряженность Е_Кравна mE₀, где m=0,82-0,9 - коэффициент гладкости провода.

Напряжение при этом равно u_Ф=U_К. После зажигания короны в пространстве вокруг провода накапливается объемный заряд того же знака, что и заряд на про­воде. Объемный заряд уменьшает напряженность поля на поверх­ности провода, причем, как и для короны при постоянном напря­жении, в процессе горения короны напряженность поля на поверх­ности провода остается неизменной и равной Е_к.

Таким образом, после зажигания короны кривые напряжения и напряженности поля расходятся. Напряжение продолжает изме­няться по синусоиде, а напряженность поля остается неизменной. В связи с этим остается неизменным и заряд на проводе , аследовательно, и создаваемое этим зарядом напряже­ние . Разница напряжений (на рис. 15 заштрихована) поддерживается объемным зарядом, который в процессе роста напряжения постепенно увеличивается и достигает .

Так как объемный заряд распределен в пространстве, суммарный заряд оказывается существенно больше заряда , который был бы на проводе при том же напряжении, если бы корона отсутствовала. Таким образом, возникновение ко­роны сопровождается увеличением суммарного заряда и возраста­нием емкости линии от обычной величины С(она часто называется «геометрической» емкостью) до эквивалентной емкости , которая с ростом напряжения возрастает в связи с постепенным уда­лением объемного заряда от коронирующего провода.

После того, как напряжение источника достигло максимума, общий заряд должен начать уменьшаться. Так как заряд в объеме является малоподвижным, в первую очередь будет уменьшаться заряд на проводе. Это немедленно приведет к уменьшению напря­женности поля и погасанию короны. Что касается объемного заряда, то первое время после максимума напряжения он будет про­должать удаляться от провода, затем начнет двигаться в обратном направлении, но это перемещение будет происходить настолько медленно, что в первом приближении и объемный заряд и созда­ваемое им напряжение могут считаться неизменными.

В следующий полупериод корона загорится тогда, когда абсо­лютная величина напряженности поля на поверхности провода снова станет равной Е_К. Так как в этот момент в промежутке еще сохранился оставшийся от предыдущего полупериода объемный заряд противоположного знака, мгновенное значение напряжения (U_З)будет значительно меньше начального.

Из графика, приведенного на рис. 15 следует, что

но так как , то

U_З=2U_К-U_МАКС

Следовательно, если амплитуда напряжения источника U_МАКС более чем в 2 раза превышает напряжение зажигания короны, отрицательная корона может возникнуть еще в положительный полу­период (U_З>0).

После зажигания короны в отрицательный полупериод вокруг провода образуется отрицательный объемный заряд, который постепенно компенсирует положительный заряд, оставшийся от предыдущего полупериода. К моменту t₃ положительный объемный заряд оказывается полностью скомпенсированным, а после достижения напряжением амплитудного значения избыточный отрицательный заряд становится численно равным максимальному заряду в предыдущий полупериод.

Далее процесс повторяется, и во все полупериоды, кроме первого, источник отдает линии двойной заряд 2q_ОБ, половина кото­рого тратится на компенсацию заряда противоположной полярности. На рис.15, бприведена кривая изменения тока между проводами коронирующей линии. Во время горения короны ток значительно превышает емкостный ток , определяемый геометрической емкостью линии и напряжением источника. Ток короны i_K показан в виде гладкой кривой, однако в действительности, так же как и при постоянном напряжении, на эту гладкую кривую накладываются многочисленные кратковременные импульсы, осо­бенно мощные в положительный полупериод, которые являются источником радиопомех.

Для теоретического определения потерь на корону при переменном напряжении необходимо исследовать движение ионов в пространстве между проводами и изменение суммарного заряда. Если бы была известна зависимость суммарного заряда от на­пряжения (вольт-кулоновая характеристика), то потери мощности на корону

(12)

пределялись бы площадью этой вольт-кулоновой характеристики,
Такая попытка теоретического определения потерь на корону была,
предпринята немецким ученым Майром, который предложил использовавшуюся широко формулу, а также Хольмом и Залесским.
Однако сильная зависимость потерь на корону от условий погоды,
как уже указывалось, выдвигает на первый план экспериментальные
методы.

Проводившиеся в последние годы эксперименты позволили уста­новить, что потери на корону и радиопомехи в первую очередь зависят от максимальной напряженности поля на поверхности про­вода, которая при заданном напряжении определяется главным образом радиусом провода. Поэтому основным методом ограничения потерь на корону и радиопомех является увеличение радиуса про­вода. При очень высоких номинальных напряжениях пришлось бы применять провода чрезмерно большого сечения, в ряде случаев превышающего сечение провода, выбранное из условия передачи по линии заданной мощности.

Экономическое решение можно получить посредством примене­ния так называемых расширенных проводов. Это провода достаточно большого диаметра, обеспечивающего необходимое снижение напря­женности электрического поля на их поверхность. Для сохранения заданного сечения токоведущей части расширенные провода делаются полыми или заполняются непроводящей массой, например бумагой.

Другое решение, широко используемое у нас в стране, состоит в применении расщепленных проводов.

Для уменьшения потерь на корону вместо одного провода в фазе можно применить пучок проводников, находящихся друг от друга на расстоянии нескольких десятков сантиметров. Такой пу­чок параллельно соединенных проводников называется расщепленным проводом.

При расчете потерь на корону в настоящее время принято различать следующие виды погоды:

хорошая погода. При этом поверх­ность провода остается сухой и чис­той. Однако к хорошей погоде относят обычно и условия повышенной влаж­ности воздуха, при которой на холод­ном проводе может конденсироваться влага. Хотя провода линии, находящейся под нагрузкой, нагреваются рабочими токами, благо­даря чему конденсация влаги делается гораздо менее вероятной, измерения на действующих линиях обнаружили повышенные потери при повышенной влажности воздуха. Поэтому для хорошей погоды целесообразно принимать коэффициент гладкости, близкий к нижнему пределу возможных значений, т. е. примерно 0,85;

туман сопровождается довольно интенсивным оседанием капе­лек воды на поверхности провода. Коэффициент гладкости при тумане примерно равен 0,7;

иней, гололед, изморозь приводят к образованию на поверх­ности провода кристаллов льда, имеющих форму иголок, которые сильно искажают электрическое поле. Коэффициент гладкости примерно равен 0,6;

Совершенно естественно, что такое разделение всего многооб­разия атмосферных условий на пять видов погоды является грубым приближением и не учиты­вает ряд деталей. В частности, некоторые наблюдения показы­вают, что при возникновении дождя потери на корону сначала резко возрастают, а в дальнейшем заметно падают даже при неизменной интенсивности дождя. Это явление объясняется тем, что на проводе в начале дождя возникают отдельные изоли­рованные друг от друга капельки воды, на поверхности кото­рых напряженность поля сильно возрастает. В дальнейшем эти капельки воды сливаются друг с другом, шероховатость провода уменьшается и потери падают. Хорошо известно также явление "старения" провода, которое заключается в том, что при первом включении вновь построенной линии потери на корону всегда осо­бенно велики, а с течением времени (месяцы) они постепенно умень­шаются до установившегося значения. Повышенные потери на но­вых линиях объясняются повреждением поверхности провода, когда его протаскивают по земле при подвеске на опоры. Образовав­шиеся при этом мелкие заусеницы являются очагами интенсивной местной короны, но за счет нагревания токами короны в присутст­вии образующихся при ионизации активных газов (атомарный ки­слород, озон, окись азота) постепенно разрушаются, благодаря чему потери на корону стабилизируются. Из этих примеров следует, что даже при одних и тех же условиях погоды потери на корону могут быть существенно различными, поэтому любые расчеты по­терь на корону могут дать лишь средние величины.

Ток короны в каждом очаге ионизации состоит из ряда кратковременных импульсов, наиболее мощные из которых связаны с образованием стримеров в чехле короны. В линиях электропередачи все эти радиальные коронные токи складываются и создают некоторый продольный ток, проходя­щий по проводам линии и замыкающийся через источник. Так как и радиальный и продольный токи содержат очень высокие частоты, коронный разряд на линии сопровождается электромагнитным излу­чением, часть спектра которого находится в диапазоне от 0,15 до 100 МГц.

Расчеты показывают, что даже непосредственно под проводами линии высокочастотное электромагнитное поле в основном создается током в проводах, так как излучение радиального тока очень быстро затухает по мере удаления от очага ионизации. Поэтому все теоре­тические работы по радиопомехам посвящены анализу распростра­нения коронного тока вдоль линии и возникающего при этом элект­ромагнитного поля.

Так же как и потери на корону, радиопомехи сильно зависят от условий погоды.

Контрольные вопросы

1. Объясните, как происходит процесс ионизации в коронном разряде?

2. Назовите виды и основные характеристики коронных разрядов при постоянном напряжении.

3. Опишите процесс образования короны при переменном напряжении.

4. Назовите методы ограничения потерь на корону.

5. Объясните влияние атмосферных явлений на величину потерь на корону.

Поиск по сайту: