АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Теоремы эквивалентности

Читайте также:
  1. IV. Локальная и интегральная теоремы Муавра – Лапласа.
  2. История теоремы Пифагора.
  3. Лекция №3 Предельные теоремы теории вероятностей
  4. Методики диагностики узости - широты диапазона эквивалентности
  5. Общий случай теоремы 4.1.
  6. Применение теоремы о циркуляции вектора В. Магнитное поле соленоида и тороида.
  7. Работа и энергия, основные теоремы.
  8. РАЗДЕЛ II. ТЕОРЕМЫ, ЗАКОНЫ, ГИПОТЕЗЫ,
  9. Теоремы 1 страница
  10. Теоремы 10 страница
  11. Теоремы 11 страница
  12. Теоремы 12 страница

Пусть радиолуч, будучи излученным в т. T под углом q0, претерпевает поворот в ионосфере и возвращается на землю в т. R (рис. 13.5). Участки траектории радиоволны до входа в ионосферу и после выхода из нее будем считать прямолинейными, а участок MON - искривленным. Время Dt прохождения пути MON определяется групповой скоростью

(13.25)

и равно

. (13.26)

Согласно рис. 13.5, . Используя это и (13.19), получаем . (13.27)

Выражение (13.27) представляет собой математическую трактовку первой теоремы эквивалентнос-ти (теорема Брайта-Тюва), которая гласит: время про-хождения сигналом искри-вленного участка траекто-рии в ионосфере с группо-вой скоростью vгр равно времени прохождения сиг-налом воображаемого треу-гольного пути MAN со ско-ростью света с. Путь MAN называется эквивалентным треугольным путем, а вы-сота zд - действующей вы-сотой отражения наклон-ного луча.

Вторая теорема экивалентности (теорема Мартинса): если истинные высоты отражения двух сигналов с различной частотами, распространяющихся по траекториям с различными углами наклона, равны, то равны и их действующие высоты отражения.

Докажем теорему для следующего случая. Пусть на высоте z происходит отражение как вертикального луча частотой f0, так и луча частотой f, излученного под углом места q0. Тогда частоты связаны выражением (13.21), и nf можно представить как

. (13.28)

Из (13.19) следует, что

nf2cos2q = cos2q0 ® nf2(1 - sin2q) = cos2q0 ® nf2 = nf2sin2q + cos2q0,

откуда

. (13.29)

Подставим (13.29) в (13.28):

.(13.30)

Возведя (13.30) в квадрат, после преобразований можно получить

, т. е.

. (13.31)

Подставим (13.31) в (13.26) и используем построение на рис. 13.5.

, (13.32)

здесь - время распространения вертикальной волны частотой f0 до высоты zи отражения и обратно. Но, согласно (13.27), , тогда из (13.32) следует, что величина

(13.33)

равна времени распространения вертикального луча частотой f0 до высоты zд и обратно cо скоростью с, что и требовалось доказать. Поскольку параметры наклонного луча выбраны произвольно, теорема доказана.


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)