|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
ВОЛНОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ В УПРУГИХ СРЕДАХВолновое уравнение: , Звуковые волны в тонком стержне: Решение этого уравнения может быть записано в виде суммы двух членов: u(x,t) = f(x− t) + g(x+ t), Характеристики звуковой волны, распространяющейся в бесконечном упругом стержне: u(x,t)=B cos (kx- t+ ) такие волны называются гармоническими. Аргумент гармонической функции ϕ =kx − ωt + ϕ0называется фазой волны Волны в тонких пластинах: , Волны в неограниченных упругих средах Продольные волны - волны, связанные с деформациями растяжения-сдвига внеограниченных упругих средах, причем направление этих деформаций совпадает с направлением распространения волны. Закон Гука для продольных деформаций: . Поперечные волны - волны, при которых смещенияточек среды перпендикулярны направлению распространения волны Скорости распространения упругих волн: Продольные: Стержень = ;E Пластина = ; Неограниченная среда = . Поперечные: Неограниченная среда ; Поскольку , то Крутильные волны в стержнях Рассмотрим малый (длиной ∆x) фрагмент стержня радиуса R, испытывающего крутильные возмущения. Угол поворота данного фрагмента (деформация кручения) может быть описан выражением: Действующий в сечении x момент сил, соответствующий этой деформации, есть Суммарный момент сил, действующий на выделенный фрагмент: Уравнение волнового движения: , Волны изгиба в стержнях Рассмотрим малый участок стержня, испытывающего малые изгибные отклонения от равновесного положения z(x). На выделенный фрагмент в поперечных сечениях действует перерезающая сила Момент сил, возникающий при изгибе стержня, равен Волновое уравнение дляизгибных волн в тонком стержне: Скоростьраспространения волны есть Скорость распространенияволны оказывается зависящей отчастоты: c = c(ω), это явлениеназывается дисперсией. Собственные колебания стержней Cтационарные колебания с амплитудой, зависящей от координаты x (стоячая волна): где Граничные условия: 1) Свободные концы: F(0) = F(l) = 0. 2) Закрепленные концы: смещения на концах стержня равны нулю. 3) Один из концов закреплен, другой свободен.
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |