Первый множитель в (5.27) обращается в нуль в точках ,для которых
bsinj=±kl(k=1,2,3¼). (5.28)
В этих точках интенсивность, создаваемая каждой из щелей в отдельности, равна нулю.
Второй множитель в (5.27) принимает значения N2 в точках, удовлетворяющих условию
dsinj = ± ml (m=0,1,2,…) (5.29)
Это условие определяет положения максимумов интенсивности, называемых главными. Число m дает порядок главного максимума. Максимум нулевого порядка только один, максимумов 1-го, 2-го и т.д. порядков имеется по два.
Кроме минимумов, определяемых условием (5.28), в промежутках между соседними главными максимумами имеется N-1 добавочных минимумов. Эти минимумы возникают в тех направлениях, для которых колебания от отдельных щелей взаимно погашают друг друга.
Между дополнительными минимумами располагаются слабые вторичные максимумы. Число таких максимумов,приходящееся на промежуток между соседними главными максимумами, равно N-2.
На рис.5.11 приведен график функции (5.27) для N = 4 и d/b = 3. Штриховая кривая, проходящая через вершины главных максимумов, изображает интенсивность от одной щели, умноженную на N2. При взятом на рисунке отношении периода решетки к ширине щели (d/b=3) главные максимумы 3-го, 6-го и т.д. порядков приходятся на минимумы интенсивности от одной щели, вследствие чего эти максимумы пропадают. Вообще из формул (5.28), (5.29) вытекает, что главный максимум m-го порядка придется на k-й минимум от одной щели, если будет выполнено равенство m/d = k/b,или m/k = d/b.
Количество наблюдаемых главных максимумов определяется отношением периода решетки d к длине волны l. Модуль sinj не может превысить 1. Поэтому из формулы (5.29) вытекает, что
m£ d/l (5.30)
1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | Поиск по сайту:
|