БНМ 3.3.6. Електронно-дірковий перехід

1. Поблизу межі розділу напівпровідників n-типу і р-типу виникає шар підвищеного опору, який називається електронно-дірковим, або р-n переходом.

2. Особливістю р-n переходу є те, що його опір залежить від значення і напряму напруженості зовнішнього електричного поля, прикладеного до цього переходу.

3. Якщо n-напівпровідник приєднати до негативного полюса джерела напруги, а напівпровідник р-типу до позитивного полюса, то концентрація носіїв струму в області підвищеного опору збільшується, що веде до зменшення опору р-n переходу.

Зі збільшенням напруги опір р-n переходу зменшується. Цей напрям зовнішнього електричного поля прийнято називати пропускним.

4. Якщо змінити полярність прикладеної до напівпровідників напруги, то розмір подвійного шару, збідненого на носії струму – електрони і дірки, збільшуватиметься і його опір зростає. При досить великій напрузі цього напряму подвійний шар є практично ізолятором. Цей напрям зовнішнього електричного поля називають запірним.

5. Контакт напівпровідників р- і n-типу має однобічну провідність – він добре пропускає струм в одному напрямі і практично не пропускає струм у протилежному напрямі.

Електричний струм у вакуумі

БНМ 3.3.7. Електричний струм у вакуумі

1. Електричний струм у вакуумі можна створити за рахунок введення в нього носіїв заряду.

2. Для цього використовують електронну емісію, тобто вихід вільних електронів з металу.

Для вилітання електрону з метала у вакуум він повинен виконати певну роботу проти сил електростатичного притягання з боку надлишку позитивного заряду, який виникає в металі внаслідок вилітання електронів, а також сил відштовхування з боку електронів, які вилетіли раніше і утворили поблизу поверхні металу електронну “хмару”.

Цю роботу називають роботою виходу електронів з металу.

3. Щоб існувала емісія електронів, необхідно надати електронам провідності металу кінетичної енергії, достатньої для виконання роботи виходу. Електрони можуть набувати кінетичної енергії за рахунок нагрівання тіла. В цьому випадку кажуть про термоелектронну емісію.

4. Струм через вакуумний діод проходить лише в тому випадку, коли розжарюваний електрод є катодом, а холодний – анодом.

5. При малих напругах сила струму у вакуумі зростає зі збільшенням напруги, але не лінійно. При певній напрузі, коли всі випущені катодом електрони досягають анода, настає насичення. Подальше збільшення напруги не приводить до зростання сили струму.

Електричний струм у розчинах і розплавах електролітів

Поиск по сайту: