Возникновение ударной волны

Сплошная среда – твердая, жидкая или газообразная способна передавать колебательное движение в виде звуковых волн. Всякое неравномерное, а значит и колебательное движение происходит под воздействием некоторых сил. В отсутствие сил тела бы двигались только равномерно и прямолинейно. Колебания среды вызываются силами упругости в ней.

Если сжать некоторый объем воздуха V₀ и затем дать ему возможность расширяться, то этот объем расширится до конечного объема V_k > V₀. Работа, затраченная на сжатие, перейдет в кинетическую энергию движения E. Эта энергия будет в свою очередь затрачена на сжатие окружающего слоя воздуха. Этот слой также будет расширяться и сжимать следующий слой. В результате по воздуху побежит звуковая волна, то есть будет наблюдаться периодическое изменение плотности ρ и давления р (рис. 3.12).

Отметим, что скорость звуковой волны намного больше, чем скорость движения самого газа. Звуковая волна будет распространяться со скоростью звука с = const до полного затухания за счет диссипативных процессов (рис. 3.13).

Рис. 3.12. Изменение давления и плотности в звуковой волне:

а – в заданной точке, б – в заданный момент времени

Рис. 3.13. Затухание звуковой волны

(р₀, ρ₀ – давление и плотность невозмущенного воздуха)

Для выяснения причины образование ударной волны рассмотрим одномерный случай – вдвигание поршня в цилиндр.

Рис. 3.14. Вдвигание поршня в цилиндр

При медленном движении поршня передняя граница сжатого воздуха побежит по несжатому газу со скоростью звука. В волне сжатия воздух адиабатически нагрет и движется со скоростью w в сторону движения поршня. В нагретом воздухе скорость звука больше, поэтому возмущение из волны сжатия нагонит ее передний фронт. Тем более, что скорость звука с складывается со скоростью газа w. Следовательно, фронт сжатия «узнает» о том, что поршень движется ускоренно, сжимая газ.

Рассмотрим профиль волны сжатия, то есть распределение давления по длине цилиндра (рис. 3.15). Допустим, что на профиль р(х) накладывается небольшой выступ давления А (рис. 3.15, а). Этот выступ не будет оставаться на месте и как всякое сжатие газа, будет двигаться со скоростью звука. Отметим, что любую точку профиля р(х), например, точку В (рис. 3.15, б) можно рассматривать как небольшой выступ давления.

Таким образом, каждое сжатие газа распространяется по нему с местной скоростью звука, причем большее возмущение давления Δр₁ будет догонять меньшее возмущение Δр₂. Но при этом возникает абсурдная ситуация, когда в одной и той же точке цилиндра С могут быть одновременно несколько значений давления – два значения (рис. 3.15, в) или даже три значения (рис. 3.15, г). Но такая ситуация физически невозможна. Рассмотрим механизм, с помощью которого природа преодолевает это противоречие.

Рис. 3.15. Схема развития детонации

Прежде чем возникнет физически невозможное «перехлестывание», в некоторой точке профиля должен образоваться очень маленький вертикальный участок (рис. 3.16). В зависимости от закона движения поршня этот участок может образоваться как в передней точке волны сжатия (рис. 3.16, а), так и в промежуточной (рис. 3.16, б). Давление с левой стороны будет повышаться за счет сжатия поршня. Но как бы оно не повышалось, вертикаль аб (рис. 3.16,) не наклонится вправо, иначе будет наблюдаться неправдоподобная ситуация. Следовательно, единственный выход состоит в образовании разрыва (скачка) давления.

Рис. 3.16. Схема образования ударной волны

Таким образом, в волне сжатия неминуемо должен наступить такой момент, когда движение не может больше оставаться непрерывным – в газе возникнет скачок аб (рис. 3.17). Такой скачок называется ударной волной. Скорость образующейся ударной волны на порядок больше скорости движения газа.

Рис. 3.17. Схема развития детонации в разные моменты времени

Поиск по сайту: