|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
За допомогою рівнянь (V.3.1) і (V.4.5) одержимо співвідношення, (V.4.7) яке показує, що сума по станах так відноситься до повного числа молекул, як фактор Больцмана до числа молекул, що володіють заданою енергією. Іншими словами, сума по станах є узагальнюючим фактором Больцмана. Важливою властивістю суми по станах є мультиплетність. Вона може бути подана у вигляді добутку сум по станах, що відповідають окремим незалежним видам руху Z = nZk, (V.4.8) Переконаємось у справедливості цього для випадку, коли енергія молекул може бути подана у вигляді суми енергій поступального та обертового рухів (e і = eпост, j + eоб, q ). Запишемо Z для даного випадку так , (V.4.9) Виносячи за знак однієї із сум члени, що не залежать від індексу сумування, одержимо , (V.4.10) або Z = Zпост · Zоб (V.4.11) Встановимо, як змінюється сума по станах при зміні рівня відліку енергії. Замість абсолютного значення енергії e і часто користуються енергією e = e1 – eо, що відраховується (обчислюється) від рівня енергії eо, якою володіє молекула при температурі, що рівна абсолютному нулю (назвемо її нульовою енергією). Підставивши в рівняння (V.4.7) e1 = e + eо, одержуємо , (V.4.12) Винесемо за знак суми член, що не містить індексу сумування , (V.4.13) звідки (V.4.14) Вивчення спектрів показало, що в молекули може бути декілька рівнів з однаковою або близькою енергією. Такі кратні рівні називаються виродженими. В цьому випадку одній і тій же енергії відповідає декілька станів молекули, що відрізняються не енергією, а якоюсь іншою властивістю (наприклад, орієнтацією магнітного моменту). Існування вироджених рівнів стає причиною появи в рівнянні суми по станах однакових членів. Тому сума по станах набуває такого вигляду , (V.4.15) де q i – число співмножників, що співпадають для рівня e і і називається виродженністю рівня або його статистичною вагою.
V. 5. Молекулярна сума по станах Молекула володіє різними видами енергії, головними із яких є поступальна, обертова, коливна й електронна. Для складних молекул при не дуже високих температурах наближено передбачають, що окремі види руху не впливають один на одного, а енергія молекули рівна e = eпост + eоб + eкол + eел (V.5.1) В цьому випадку сума по станах рівна добутку сум по станах для окремих видів руху Z = Zпост×Zоб×Zкол×Zел (V.5.2) При обчисленні суми по станах поступального руху ідеального газу молекула розглядається як частинка, що володіє лише масою і здатністю переміщуватись в просторі. Для такої молекули з енергією , (V.5.3) необхідно враховувати, що за де-Бройлем їй відповідає хвильовий рух з довжиною хвилі , (V.5.4) За умови квантування якщо рух молекули обмежується прямолінійною ділянкою l, то величина напівхвилі повинна вкладатись на цій ділянці ціле число раз. Тому , де n = 1, 2, 3,.... З цього витікає, що , (V.5.5) а рівні енергії дискретні і визначаються рядом квадратів цілих чисел. Якщо молекула рухається в комірці, об’єм якої рівний добутку трьох відрізків V = l 1× l 2× l 3, і переміщення її обмежується вздовж вісі координат, то внаслідок мультипликативності суми по станах матимемо , (V.5.6) Розглянемо газ, що містить N молекул в об’ємі V. Поступальну суму по станах (Q) цієї системи можна визначити, використовуючи суму по станах (Zпост) окремих молекул, а саме: Q = Z .З іншого боку для обчислення Q можна застосовувати формулу (V.5.6), передбачаючи, що дана система є сукупністю молекул. Але треба врахувати, що молекули не відрізняються між собою. Тому в знаменник суми по станах системи слід ввести N!, маючи на увазі, що молекули не відрізняються між собою. Таким чином, одержуємо , (V.5.7) Звідси, примінивши формулу Стирлінга N! = NN×e–N, знаходимо більш точнішу молекулярну суму по станах для поступального руху , (V.5.7) Визначивши молекулярну суму по станах не лише для поступального руху, а й обертового, коливного і електронного, можна розрахувати повну суму по станах.
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |