АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

За допомогою рівнянь (V.3.1) і (V.4.5) одержимо співвідношення

Читайте также:
  1. Cутність та умови застосування міжнародних розрахунків за допомогою акредитивів.
  2. Ввод, индикация, и изменение содержимого памяти
  3. Види інноваційних стратегій та їх співвідношення
  4. Визначення групи крові за допомогою моноклональних антитіл анти –А та анти-В
  5. Використання логічних операторів та операторів співвідношення
  6. Вирішення алгебричних рівнянь графічним методом за допомогою Simulink
  7. Вирішення диференційних рівнянь символічній формі
  8. Вирішення систем алгебричних рівнянь у символічній формі
  9. Вирішення систем диференційних рівнянь у символічній формі
  10. ДОСЛІДЖЕННЯ НАОЧНО-ОБРАЗНОГО МИСЛЕННЯ ЗА ДОПОМОГОЮ МЕТОДИКИ «ПІКТОГРАМА»
  11. Досліди Перрена по визначенню числа Авогадро за допомогою розподілу Больцмана. Частинки у полі тяжіння розподіляються за законом
  12. Економетрична модель, що будується на основі системи рівнянь, крім регресійних функцій, може включати тотожності.

, (V.4.7)

яке показує, що сума по станах так відноситься до повного числа молекул, як фактор Больцмана до числа молекул, що володіють заданою енергією. Іншими словами, сума по станах є узагальнюючим фактором Больцмана.

Важливою властивістю суми по станах є мультиплетність. Вона може бути подана у вигляді добутку сум по станах, що відповідають окремим незалежним видам руху

Z = nZk, (V.4.8)

Переконаємось у справедливості цього для випадку, коли енергія молекул може бути подана у вигляді суми енергій поступального та обертового рухів (e і = eпост, j + eоб, q ).

Запишемо Z для даного випадку так

, (V.4.9)

Виносячи за знак однієї із сум члени, що не залежать від індексу сумування, одержимо

, (V.4.10)

або

Z = Zпост · Zоб (V.4.11)

Встановимо, як змінюється сума по станах при зміні рівня відліку енергії. Замість абсолютного значення енергії e і часто користуються енергією e = e1 – eо, що відраховується (обчислюється) від рівня енергії eо, якою володіє молекула при температурі, що рівна абсолютному нулю (назвемо її нульовою енергією). Підставивши в рівняння (V.4.7) e1 = e + eо, одержуємо

, (V.4.12)

Винесемо за знак суми член, що не містить індексу сумування

, (V.4.13)

звідки

(V.4.14)

Вивчення спектрів показало, що в молекули може бути декілька рівнів з однаковою або близькою енергією. Такі кратні рівні називаються виродженими. В цьому випадку одній і тій же енергії відповідає декілька станів молекули, що відрізняються не енергією, а якоюсь іншою властивістю (наприклад, орієнтацією магнітного моменту). Існування вироджених рівнів стає причиною появи в рівнянні суми по станах однакових членів. Тому сума по станах набуває такого вигляду

, (V.4.15)

де q i – число співмножників, що співпадають для рівня e і і називається виродженністю рівня або його статистичною вагою.

 

V. 5. Молекулярна сума по станах

Молекула володіє різними видами енергії, головними із яких є поступальна, обертова, коливна й електронна. Для складних молекул при не дуже високих температурах наближено передбачають, що окремі види руху не впливають один на одного, а енергія молекули рівна

e = eпост + eоб + eкол + eел (V.5.1)

В цьому випадку сума по станах рівна добутку сум по станах для окремих видів руху

Z = Zпост×Zоб×Zкол×Zел (V.5.2)

При обчисленні суми по станах поступального руху ідеального газу молекула розглядається як частинка, що володіє лише масою і здатністю переміщуватись в просторі. Для такої молекули з енергією

, (V.5.3)

необхідно враховувати, що за де-Бройлем їй відповідає хвильовий рух з довжиною хвилі

, (V.5.4)

За умови квантування якщо рух молекули обмежується прямолінійною ділянкою l, то величина напівхвилі повинна вкладатись на цій ділянці ціле число раз. Тому , де n = 1, 2, 3,.... З цього витікає, що

, (V.5.5)

а рівні енергії дискретні і визначаються рядом квадратів цілих чисел.

Якщо молекула рухається в комірці, об’єм якої рівний добутку трьох відрізків V = l 1× l 2× l 3, і переміщення її обмежується вздовж вісі координат, то внаслідок мультипликативності суми по станах матимемо

, (V.5.6)

Розглянемо газ, що містить N молекул в об’ємі V. Поступальну суму по станах (Q) цієї системи можна визначити, використовуючи суму по станах (Zпост) окремих молекул, а саме: Q = Z .З іншого боку для обчислення Q можна застосовувати формулу (V.5.6), передбачаючи, що дана система є сукупністю молекул. Але треба врахувати, що молекули не відрізняються між собою. Тому в знаменник суми по станах системи слід ввести N!, маючи на увазі, що молекули не відрізняються між собою. Таким чином, одержуємо

, (V.5.7)

Звідси, примінивши формулу Стирлінга N! = NN×e–N, знаходимо більш точнішу молекулярну суму по станах для поступального руху

, (V.5.7)

Визначивши молекулярну суму по станах не лише для поступального руху, а й обертового, коливного і електронного, можна розрахувати повну суму по станах.

 


1 | 2 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)