|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Основные теоретические положения. 2.1. Последовательное соединение элементов цепи2.1. Последовательное соединение элементов цепи. В случае последовательного соединения элементов цепи R, L, C мгновенное значение приложенного напряжения равно сумме мгновенных значений падений напряжений на участках цепи
В случае линейных параметров R, L, C, при подключении электрической цепи к синусоидальному напряжению в ней будет протекать также синусоидальный ток . Причем, начальную фазу тока . Тогда начальная фаза напряжения будет равна углу сдвига фаз и выражение для напряжения запишется в виде . Тогда выражение (1) можно записать в виде
Из (2) следует, что падение напряжения на активном сопротивлении совпадает по фазе с током , а амплитуда напряжения . На индуктивности падение напряжения опережает ток на четверть периода Величина называется индуктивным сопротивлением и амплитуда напряжения на индуктивности . На емкости падение напряжения отстает от тока на четверть периода . Величина называется емкостным сопротивлением и амплитуда падения напряжения на емкости . Так как напряжение отстает от тока на , то эти напряжения находятся в противофазе и, следовательно, компенсируют друг друга. В связи с этим принято считать индуктивные сопротивления , а емкостные . Можно отметить, что индуктивные сопротивления и емкостные сопротивления являются формальными величинами, существующими только при синусоидальной форме тока и напряжения. Физическими сопротивлениями для индуктивности являются процессы индуктирования ЭДС, а для емкости – процессы поляризации диэлектриков и образование токов смещения. Преобразуя определенным образом выражение (2) получим: ,
где U, I – действующие значения. Выражение - называется реактивным сопротивлением цепи. Очевидно, если , то цепь имеет индуктивный характер, - емкостной. Величина называется полным сопротивлением цепи. Тогда . Сдвиг по фазе между током и напряжением:
Итак, связь между током и напряжением при последовательном соединении R, L, C определяется выражениями:
Необходимо подчеркнуть, что при определении любой величины в цепи переменного синусоидального тока необходимо определять всегда две ее характеристики – амплитуду и фазу. Используя изображение синусоидальных величин вращающимися векторами на плоскости, по уравнению (2) можно построить векторную диаграмму последовательной цепи. Рис.1
Для последовательной цепи можно привести треугольники напряжений и сопротивлений Рис.2 Из треугольника можно получить соотношение:
В вышеприведенных соотношениях параметры R, L, C считались идеальными. В реальных элементах это справедливо только для активных сопротивлений и емкостей. Индуктивность, в силу своего конструктивного исполнения, нельзя считать идеальной. Катушка индуктивности всегда характеризуется и индуктивным и активным сопротивлением. Эквивалентную схему катушки индуктивности можно представить в виде
Рис.3 и, следовательно, имеем: . Отношение - называется добротностью катушки.
Рис.4 Средняя, за период, мощность называется активной мощностью . Выражение называется полной мощностью. При синусоидальных токах и напряжениях вводят понятие реактивной мощности . Тогда можно получить треугольник мощностей
и соотношения . Отношение активной мощности к полной называется коэффициентом мощности цепи. . Для вычисления мощностей применяют выражения: .
2.2. Параллельное соединение элементов цепи. Рис.5 По закону Кирхгофа
При синусоидальном напряжении ток на входе цепи так же будет синусоидальным . И тогда уравнение (8) перепишется в виде:
Из (9) можно получить
где g – активная проводимость; - индуктивная проводимость; - емкостная проводимость; - реактивная проводимость; - полная проводимость цепи. По уравнению (9) можно построить векторную диаграмму
Рис.6 Для параллельного соединения можно привести треугольники токов и проводимостей
Любую цепь с последовательным соединением приемников можно заменить эквивалентной ей цепью с параллельным соединением и наоборот. Если заданы сопротивления последовательной цепи R, X, Z, то эквивалентные проводимости определяются следующим образом: . Если наоборот заданы y, g, b, то будем иметь эквивалентные сопротивления: . 2.3. Смешанное соединение элементов цепи. Рис.7 При смешанном соединении элементов процессы в цепи описываются первым и вторым законами Кирхгофа. Для цепи рис.7 имеем: , или в векторной форме: . Рассмотрим, как, используя векторную диаграмму, можно определить параметры цепи напряжения или тока. Пусть задана схема Рис.8 В цепи измерены вольтметром действующие значения напряжений и амперметром действующие значения токов и . Необходимо определить ток и параметры цепи. Строим векторную диаграмму следующим образом. Выбираем масштабы для напряжений и токов. Затем задаем вектор напряжения . Из точки (b) радиусом проводим окружность, а из точки (с) радиусом делаем засечки на окружности радиуса . Получаем точки и на векторной диаграмме, и следовательно, положение векторов напряжений , . Строим вектора токов. Направление тока совпадает с направлением напряжения так как на участке находится активное сопротивление R. Из точки откладываем вектор тока . Направление тока неизвестно, но известна его величина. Из точки проводим окружность радиуса . Через конец вектора проводим перпендикуляр . Тогда отрезок будет ток , а отрезок - ток , так как в заданной схеме . Рис.9 Теперь из векторной диаграммы можно определить угол сдвига фаз на входе цепи, т.е. между напряжениями и током . Угол сдвига фаз на катушке будет равен . Тогда параметры цепи определяются следующим образом: ; ; ; . Емкость , индуктивность , где эквивалентное активное сопротивление всей цепи , и эквивалентное реактивное . Отметим одну особенность при построении векторной диаграммы. При пересечении окружностей радиусов и получим два положения для точки а. Положение не удовлетворяет решению, так как фазовые углы сдвига не соответствуют характеру нагрузки на участках цепи. На диаграмме ток отстает от напряжения, а должен опережать, так это ток емкости. Ток опережает напряжение , а должен отставать, так как это ток в индуктивности. В данной схеме удовлетворяет решению положение точки . Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.014 сек.) |