Местные потери при ламинарном режиме движения. Эквивалентная длина

при трд

при лрд

h_тр – потери, обусловленные трением

h_в – потери, обусл. вихреобразованием

h_тр=f(v) h_в=f(v²)

A,B – const, зависящие от вида местного сопротивления

ξ_м – коэф. местного сопротивления при лрд

При лрд коэф. потерь зависит от вида сопротивления и числа Рейнольдса.

На практике при лрд местные сопротивления выражают через эквивалентные длины, при этом практическую длину трубопровода увеличивают на длину l_экв, на кот-й потери наопра будут равны потерям на данном местном сопроивлении.

h_m=ζ_m* h_дл=ℷ* ζ_m=ℷ*

Истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке. Определение скорости и расхода при истечении через малое отверстие в тонкой стенке (вывод).

Этот вид хар-тся тем, что исходная потенциальная энергия ж-сти преобраз. в кинетич энергию вытек. струи.

В технике широко использ. устройство в виде малого отверстия в тонкой стенке.

P_c – давление окруж. среды

d_c – характер. сеч/ струи в сжатом месте.

Под тонкой понимается стенка, по истечению через которую струя соприкасается лишь с острой изломкой на внутренней пов-сти резервуара.

Таким обр., тонкая стенка не оказывает влияния на хар-р истечения.

t≤(1-1.5)d

При истечении через малое отверстие в тонкой стенке на расст-ние l от внутр. кромки резервуара формируется сжатое сечение с диаметром d_c. l =(0.5-1)d

Малым наз. отверстие, у кот-го диаметр d≤0.1H => H≥10d.

Степень сжатия струи в сжатом сечении «с-с» хар-тся коэф. сжатия ε.

Определение скорости и расхода:

h_TC – тонкой стенки

Z₁=H P₁=P₀ v₁≈0

Z₂=0 P₂=P_c v₂=v

- расчётный напор (хар-ет исходный запас потенц. энергии ж-сти).

H_p=v²/2g*(α+ _tc) →

- коэф. скорости

φ<1 – показ. отношение действит-й скорости в сжатом сечении к скорости движ. идеальной ж-сти.

- коэф. расхода

μ<1 – показ. отнош. действительного расхода к расходу теоритич-му.

Теоритический расход – расход, обусловленный движ. идеальной ж-сти без сжатия дуги.

Поиск по сайту: