Применение теоремы Гаусса
Пусть дана бесконечно большая, равномерно заряженная плоскость с поверхностной плотностью σ (поверхностная плотность заряда ). Вследствие симметрии силовые линии перпендикулярны плоскости и направлены от нее в обе стороны. Выделим элементарную площадку площадью dS (имеющих заряд dq=s·dS). В качестве замкнутой поверхности выберем цилиндр, перпендикулярный заряженной плоскости с основанием dS (рис.10). Так как образующие цилиндра параллельны линиям напряженности (cos a=0), то поток вектора смещения сквозь боковые стороны цилиндра, равен нулю. Полный поток сквозь цилиндр равна сумме потоков через его основания: .
По теореме Гаусса . Откуда , или
Используя теорему Гаусса, можно определить смещение и напряженность электрического поля, создаваемого:
1) бесконечно длинной равномерно заряженной нитью или цилиндром с линейной плотностью ; или ,
где r – расстояние от нити до точки, в которой определяется смещение (напряженность);
2) равномерно заряженной сферической поверхности с общим зарядом Q: 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | Поиск по сайту:
|