АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

УРАВНЕНИЕ РАВНОВЕСИЯ ЖИДКОСТИ

Читайте также:
  1. А. Достижение равновесия
  2. Б. Сдвиг равновесия
  3. Бюджетное ограничение и его уравнение. Наклон бюджетной линии, факторы её сдвига.
  4. В каком сегменте нефрона у здорового человека осмоляльность жидкости наибольшая?
  5. Виды равновесия
  6. Внутренняя (синовиальная) мембрана имеет многочисленные складки, что существенно увеличивает поверхность для образования синовиальной жидкости.
  7. Волна разрежения в жидкости и пузырьковой жидкости
  8. Волновая функция. Уравнение Шредингера
  9. ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ
  10. Волновое уравнение
  11. ВЫВЕДЕНИЕ ПРОТИВНИКА ИЗ РАВНОВЕСИЯ БЕЗ БОЛИ
  12. ГЛАВА 12. ФИЗИОЛОГИЯ ЧУВСТВА РАВНОВЕСИЯ, СЛУХА И РЕЧИ 297

 

Уравнения равновесия жидкости могут быть получены из рассмотрения равновесия элементарного объема жидкости в виде, например, прямоугольного куба. Силы, действующие на жидкость, сводятся к объемным силам и давлению, действующему на поверхностные грани куба. Кроме того, как было показано, в покоящейся жидкости касательные напряжения не проявляются. Условия равновесия можно записать как равенство нулю результирующей этих внешних сил. Таким образом, в проекциях на оси декартовых координат можно записать

 

;

 

;

 

.

 

В векторной форме эта система может быть записана в виде

 

.

 

Это уравнение называется основным уравнением гидростатики. Оно показывает, что существует непосредственная связь между величиной гидростатического давления в точке и ее координатами. Эта связь может быть раскрыта, если проинтегрировать данное дифференциальное уравнение.

На жидкое тело могут действовать силы, имеющие различную физическую природу. Поэтому правомерна такая постановка вопроса: всегда ли под действием приложенных сил жидкость может находиться в состоянии равновесия?

Умножим каждое из уравнений, входящих в приведенную выше систему, соответственно на dx, dy, dz и просуммируем их, в результате получим

 

.

 

Выражение, стоящее в скобках во втором члене уравнения, есть не что иное, как полный дифференциал давления – dp, поэтому можем записать

 

.

 

Это уравнение называют основным уравнением гидростатики в дифференциальной форме. Его левая часть представляет собой полный дифференциал, поэтому и правая часть также должна быть полным дифференциалом. Следовательно, силы и плотность должны быть такими функциями x, y, z, чтобы они обращали правую часть в полный дифференциал. Если этого не происходит, то равновесие жидкости невозможно. Другими словами, если жидкость находится в состоянии равновесия, то правая часть является полным дифференциалом некоей функции. Считая плотность постоянной, можем записать

 

.

 

Известно, что скалярное произведение силы на элементарное перемещение частицы называют элементарной работой, т. е. .

Силы, работа которых не зависит от пути движения, а только от начального и конечного положений, называют потенциальными. При этом для того чтобы работа силы не зависела от пути движения, необходимо и достаточно, чтобы выражение для элементарной работы было полным дифференциалом некоторой скалярной функции P, называемой силовой. Взятая с противоположным знаком, она называется потенциалом. Таким образом, рассмотренную выше функцию можно назвать силовой функцией, а представить как

 

.

 

Из чего следует, что несжимаемая жидкость может находиться в равновесии только под действием сил, имеющих потенциал.

Поверхности, в каждой точке которых , называют эквипотенциальными. Частным случаем эквипотенциальной поверхности является поверхность равного давления, т. е. поверхность, в каждой точке которой . В этом случае, , т. е.

 

.

 

Но плотность , и, следовательно,

 

.

 

Уравнение, приведенное выше, называют уравнением поверхности равного давления. Если из массовых сил на жидкость действует только сила тяжести, то ; (знак «минус», т. к. сила тяжести ориентирована в сторону, противоположную оси z); и , т. е. в покоящейся жидкости любая горизонтальная плоскость есть поверхность равного давления.

 


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.)