 |
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция
Уравнение Бернулли в геометрической форме
В практических приложениях широко используется другая форма уравнения Бернулли – геометрическая. Разделив обе части уравнения Бернулли в энергетической форме на ускорение свободного падения g, получаем
.
Каждый член полученного уравнения имеет размерность длины и выражает напор, под которым в общем случае понимают высоту столба жидкости, уравновешивающую давление в данной точке. Таким образом, z – геометрический напор, характеризующий положение жидкой частицы над какой-то произвольной плоскостью, называемой плоскостью отсчета; 
– пьезометрический напор – высота столба жидкости, уравновешивающая давление в данной точке; 
– скоростной напор, представляющий собой высоту столба жидкости в так называемой трубке полного напора (трубке Пито). Принцип действия этого устройства легко уясняется из рисунка.
Сумма двух первых членов носит название гидростатического напора, а трех – полного либо гидродинамического напора. Таким образом, уравнению Бернулли придается геометрическое толкование, которое сводится к следующему. Сумма трех высот: геометрической (z), пьезометрической (
) и скоростной () есть величина, постоянная вдоль струйки. Таким образом, полный или гидродинамический напор при движении вдоль струйки остается неизменным. Сказанное иллюстрируется нижеследующим рисунком, который иногда называют диаграммой уравнения Бернулли.
На этом рисунке N–N – напорная линия; O–O – плоскость (линия) отсчета; P–P – пьезометрическая линия, лежащая ниже напорной на величину скоростного напора в данном сечении.
СОДЕРЖАНИЕ
| 1. | Свойства жидкостей и газов....................... | |
| 2. | Основные положения теории напряженного состояния жидкостей...................................... | |
| 3. | Давление жидкости.............................. | |
| 4. | Уравнение равновесия жидкости................... | |
| 5. | Равновесие однородной несжимаемой жидкости в поле сил тяжести. Закон Паскаля. Гидростатический закон распределения давления.......................... | |
| 6. | Определение силы давления жидкости на поверхности тел............................................ | |
| 7. | Уравнение неразрывности. Понятие линии и трубки тока........................................... | |
| 8. | Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера)........................................ | |
| 9. | Уравнение Бернулли............................. |
 |
Учебное издание
КАЧАНОВ Игорь Владимирович
КУЛЕБЯКИН Виталий Васильевич
НЕДБАЛЬСКИЙ Викентий Константинович
МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ И ГАЗА
Курс лекций
В 4 частях
Ч а с т ь 1
Редактор Т.Н. Микулик
Компьютерная верстка А.С. Жук
Подписано в печать 20.04.2010.
Формат 60´841/16. Бумага офсетная.
Отпечатано на ризографе. Гарнитура Таймс.
Усл. печ. л. 2,44. Уч.-изд. л. 1,91. Тираж 100. Заказ 1140.
Издатель и полиграфическое исполнение:
Белорусский национальный технический университет.
ЛИ № 02330/0494349 от 16.03.2009.
Проспект Независимости, 65. 220013, Минск.
Поиск по сайту: