Магнитное поле цилиндрического проводника с равномерным по сечению током
В силу симметрии линии вектора Н являются окружностями, плоскости которых перпендикулярны к оси провода. Центры этих окружностей лежат на оси цилиндра. На одинаковых расстояниях от оси цилиндра численное значение вектора Н одно и то же.
Рассмотрим линию вектора Н внутри провода. Циркуляция Нвн по этой линии равна охваченному току:
Так как Нвн вдоль контура интегрирования имеет одинаковое численное значение и направлена по касательной к линии L, то
Приравняв циркуляцию и полный ток, получим:
(1)
На поверхности проводника напряженность поля имеет наибольшее значение.
Если контур интегрирования L провести вдоль линии вектора H вне провода, циркуляция Нвш равна току в проводе:
Следовательно,
(2)
Выражения (1), (2) позволяют определить напряженность магнитного поля в любой точке пространства как внутри провода, так и вне его.
1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | Поиск по сайту:
|