|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Работа внутренних сил плоской стержневой системы
Рассмотрим два состояния плоской стержневой системы, в качестве представителя которой выберем раму. Обозначим через M 1, Q 1, N 1 внутренние силы первого, а через M 2, Q 2, N 2 – внутренние силы второго состояния. Последним будут соответствовать деформации κ2, g2, e2 и перемещения u 2, v 2, q2, связанные зависимостями из §1.3:
dN 2/ dx = – qx; ü dQ 2/ dx = qy; ý (1.10¢) dM 2/ dx = Q 2. þ κ 2 = d q2/ dx; ü g2 = q2 – dv 2/ dx; ý (1.11¢) e2 = du 2/ dx. þ κ 2 = M 2/ EJ; ü g2 = m Q 2/ GF; ý (1.12¢) e2 = N 2/ EF. þ
Напомним, что по отношению к элементу рамы длиной dx внутренние силы, несмотря на название, являются такими же внешними, как и равнодействующая распределенной нагрузки (рис. 3.10, а).
Рис.3.10
Вычислим работу внутренних сил M 1, Q 1, N 1 на перемещениях второго состояния системы (рис. 3.10, б):
dA 12 = - N 1 u 2 + (N 1+ dN 1)(u 2 + du 2) + Q 1 v 2 - (Q 1+ dQ 1)(v 2 + dv 2) - M 1q2 + +(M 1+ dM 1)(q2+ d q2) + qxdx (u 2 + du 2/2) + qydx (v 2 + dv 2/2) = - N 1 u 2 + N 1 u 2 + + N 1 du 2 + dN 1 u 2 + dN 1 du 2 + Q 1 v 2 - Q 1 v 2 - Q 1 dv 2 - dQ 1 v 2 - dQ 1 dv 2 - M 1q2+ + M 1q2 + M 1 d q2 + dM 1q2 + dM 1 d q2 + qxdx (u 2+ du 2/2) + qydx (v 2+ dv 2/2). (3.12)
Пренебрегая в (3.12) слагаемыми, подчеркнутыми сплошной чертой, как бесконечно малыми второго порядка и воспользовавшись (1.10¢) для членов, подчеркнутых волнистой линией, получим:
dA 12 = N 1 du 2 - Q 1 dv 2 + M 1 d q2 – +
Снова, отбрасывая в последнем выражении слагаемые подчеркнутые сплошной чертой как бесконечно малые второго порядка и используя (1.11¢) для второго члена, подчеркнутого волнистой линией, будем иметь:
dA 12 = N 1e2 dx + M 1κ 2 dx - Q 1(q2-g2) dx + Q 1 dx q2 = = (M 1κ 2 + Q 1g2 + N 1e2) dx. (3.14)
Наконец, выражая в (3.14) деформации через внутренние усилия с помощью (1.12¢), найдем для элемента рамы длиной ds:
dA 12 = (M 1 M 2/ EJ + m Q 1 Q 2/ GF + N 1 N 2/ EF) ds.
Полная работа получается интегрированием по длине стержня и суммированием по всем участкам рамы. С учетом знака получим окончательное выражение работы внутренних сил первого состояния на перемещениях второго состояния:
W 12 = - A 12 = - Sò (M 1 M 2/ EJ + m Q 1 Q 2/ GF + N 1 N 2/ EF) ds. (3.15) Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |