|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Температура передней поверхности режущего лезвияТемпература стружки, контактирующей с режущим лезвием, определяется как сумма температуры деформации и приращения температуры стружки от трения о переднюю поверхность. Температуры передней поверхности рассчитываются по программам, в основу которых положена процедура «ТЕРМ». Длину рассматриваемого участка пластического контакта приведем к единице, перейдя к безразмерной координате y. Разобьем этот участок на N интервалов (рис. 14.12). Рис. 14.12. Схема расчета температуры и предела текучести
Нулевое приближение приращения температуры в конце первого интервала (i = 1) определим, полагая источник тепла равномерно распределенным, а безразмерную плотность теплового потока равной : , (14.39) где , Соответственно нулевым приближением безразмерной плотности теплового потока q10 в конце первого интервала будет q0, поскольку распределение принято равномерным. Следующее (первое) приближение для безразмерной плотности теплового потока вычислим с помощью формулы . (14.40) Затем вычислим мощность стока К11 и температуру Т11: (14.41) Используя Т11 вместо Т10 и повторяя цикл вычислений (14.40)–(14.41), получим второе и аналогично Pе приближение. Ограничим число итераций значением r. Для перехода к следующему интервалу(i = 2) температура Т1, полученная на последней итерации, экстраполируется на длину, соответствующую концу второго интервала (рис. 14.12). Далее повторяется цикл вычислений по формулам, аналогичным (14.42)–(14.43). Эти формулы запишем в общем виде: (14.42) где при i < 3 и при . . (14.43) Уточнение температуры в конце i-го интервала достигается путем итераций с введением дополнительного стока тепла. В результате вычислений получаем распределение температуры и предела текучести на участке пластического контакта, а также среднюю температуру на этом участке. При увеличении температуры снижаются механические характеристики материалов и уменьшаются плотности тепловых потоков. В результате этого рост температуры все более замедляется при приближении к температуре плавления. Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |