|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Распад произвольного разрыва в покоящемся газеРазрывы могут быть устойчивыми и неустойчивыми. К разрывам первого типа относятся, например, разрывы на контакте различных сред (жидкость - газ, жидкость - твердое тело и т.д.) – контактные разрывы и ударные волны. Неустойчивые разрывы распадаются. Мы рассмотрим три наиболее интересных случая распада неустойчивого разрыва – распад произвольного разрыва, столкновение двух масс газа и их разлет. В этом параграфе будет рассмотрен вопрос о распаде произвольного разрыва.
Рассмотрим трубу с неподвижной диафрагмой. Справа от диафрагмы находится газ с параметрами, отмеченными индексом 0, слева – газ 1 (см. рис. 1.15). Так как диафрагма неподвижна, то из условий “прилипания” . (5.1.1) В начальный момент диафрагма мгновенно убирается и образуется разрыв, параметры газов слева и справа от которого новые, – произвольный разрыв. Пусть давление слева больше давления справа . (5.1.2)
В этом случае газ, находящийся слева, давит на газ справа как поршень. В свою очередь, газ, находящийся справа, тянет за собой газ слева. В результате вправо побежит ударная волна, а влево – волна разрежения. Так как эти процессы протекают очень быстро и за это время процессы диффузии не успевают произойти, то между газами образуется контактный разрыв, движущийся вправо, так как оба газа движутся вправо. Весь описанный процесс удобно изображать на диаграмме (рис. 1.16). О направлении распространения ХВР заранее ничего сказать нельзя. Он может двигаться как влево, так и вправо, потому что относительно газа ХВР движется с местной скоростью звука c, но отношение скорости газа за ударной волной к местной скорости звука c может быть как больше, так и меньше единицы (см. п. 3.3). Найдем отношение скорости газа за ударной волной к местной скорости звука в неподвижной системе координат и покажем, что оно может быть как больше, так и меньше единицы. Используем соотношение (3.3.5) (5.1.3) и выражение для скорости звука . (5.1.4) Тогда . Из уравнения ударной адиабаты найдем . В результате получим . (5.1.5) Очевидно, что последнее выражение может быть как больше (при ), так и меньше (при ) единицы. Контактный разрыв КР движется вместе с газами со скоростью , ХВР – с меньшей скоростью , поэтому он отстаёт от КР. Найдем решение задачи о распаде произвольного разрыва. Будем обозначать параметры за ударной волной индексом “s” (shock), а за волной разрежения – индексом “r” (rarefy). Скорости за ударной волной и за волной разрежения (за ХВР) должны совпадать, так как на контактном разрыве скорость непрерывна: . (5.1.6) Точно такое же условие справедливо для давления
. (5.1.7) На рис. 1.17 схематически нарисованы графики скорости и давления в некоторый момент времени. Волна разрежения распространяется влево, поэтому согласно (4.1.16)
. (5.1.8) За ударной волной, распространяющейся вправо, согласно (3.3.6) . (5.1.9) Исключим в (5.1.9) , используя уравнение ударной адиабаты (2.2.12). Получим . (5.1.10) За волной разрежения давление находится по формуле, следующей из соотношений (4.1.21): , (5.1.11) где и начальные давление и скорость звука в газе, находящемся слева от диафрагмы. Из (5.1.6), (5.1.7), (5.1.10) и (5.1.11) можно получить нелинейное уравнение для давления . (5.1.12) Решая его численно, найдем , а следовательно, и . Тогда по формуле (5.1.10) легко найти .Газ за ХВР движется с такой же скоростью. Скорость ударной волны находится из соотношений на скачке . (5.1.13) Из соотношений на скачке следует выражение для плотности газа за ударной волной . (5.1.14) А из уравнения Клапейрона-Менделеева находится температура . (5.1.15) Плотность газа в волне разрежения можно найти из уравнения адиабаты Пуассона , (5.1.16) а температуру – из уравнения Клапейрона-Менделеева . (5.1.17) Таким образом, все искомые параметры найдены. Следует заметить, что на контактном разрыве . Если , то . Мы рассмотрели распад произвольного разрыва, когда слева и справа от диафрагмы был один и тот же газ. В случае двух видов газов с разными показателями адиабаты задача решается аналогично. Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.005 сек.) |