|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Теорема стокса о связи интенсивности с циркуляциейТеорема Стокса. Циркуляция скорости по любому замкнутому контуру L равна интенсивности вихрей, пронизывающих произвольную поверхность S, опирающуюся на этот контур. Для доказательства поместим в вихревой поток элементарный прямоугольный контур 12341 (рис.4) со сторонами dx и dy и подсчитаем циркуляцию скорости по нему. На рис.4 показаны касательные к контуру составляющие скорости для каждой стороны. Так как длина сторон контура мала, можно считать скорости вдоль каждой стороны постоянными. Для стороны 12 касательной будет скорость Vx, а для 41 - Vy, взятые в точке 1. Для стороны 23 в качестве касательной примем скорость . Слагаемое показывает изменение скорости в точке 2 по сравнению с точкой 1. Аналогично для стороны 34 касательная скорость будет иметь вид . Подсчет циркуляции начнем с точки 1, тогда Два последних слагаемых записываются со знаком минус, так как скорость на участках 3-4 и 4-1 направлена против положительного направления обхода контура при подсчете циркуляции. Приведя подобные члены в последнем уравнении, его можно представить в виде . Сравнивая выражение, стоящее в скобках, с выражением для угловой скорости [1] , вместо предыдущего равенства можно записать . Так как - элементарная площадка dS, ограничиваемая рассматриваемым контуром, и она нормальна к составляющей угловой скорости (см. рис.4), в правой части последнего равенства записана элементарная интенсивность dJ (1.2), т.е. . (1.5) Значит, циркуляция скорости по элементарному контуру равна интенсивности вихря, пронизывающего элементарную площадку, ограниченную этим контуром. Распространим полученный результат на произвольный плоский контур конечных размеров L (рис.5). Для этого разобьем его на ряд элементарных контуров. Суммарная интенсивность вихрей, пронизывающих поверхность, ограниченную рассматриваемым контуром, равна сумме элементарных интенсивностей вихрей dJ, пронизывающих элементарные площадки, т.е. . Так как (1.5), последнее равенство можно продолжить . Из рис.5 видно, что циркуляции по общей стороне соседних элементарных контуров одинаковы по абсолютной величине (так как сторона одна и та же) и противоположны по знаку (направление обхода различно), соответственно их суммы попарно равны нулю. В результате сложения циркуляций по всем элементарным контурам останется лишь сумма циркуляции по внешнему контуру L. В результате можно записать, что по контуру L, а, следовательно, , (1.6) что и следовало доказать. Последняя формула справедлива и для неплоских, пространственных поверхностей, опирающихся на произвольный контур. Практическое значение теоремы Стокса заключается в том, что измерив и вычислив циркуляцию по замкнутому контуру, можно судить об интенсивности вихревого движения жидкости в потоке. Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.) |