АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Волны в линиях передачи

Читайте также:
  1. II: Расчет клиноременной передачи
  2. III: Расчет червячной передачи
  3. V Расчет червячной передачи.
  4. В направлении, перпендикулярном к поверхностям постоянной фазы волны
  5. Вертикальная поляризация падающей волны
  6. Взаимные влияния в линиях связи
  7. Воздух, волны, звук
  8. Волновые зубчатые передачи
  9. Волновые зубчатые передачи (ВЗП)
  10. Волновые зубчатые передачи.
  11. Волны E-типа

Любую линию передачи можно упрощенно.представить в виде системы двух параллельных проводов, к одному концу которой присоединен генератор переменного тока. Если напряжение и ток на выходе генератора изменяются в фазе, то энергия непрерывно поступает в линию передачи и волны уносят энергию от генератора.

Токи, существующие в линии, создают магнитный поток, который пронизывает область между кабелями, так что линия характеризуется определенной погонной индуктивностью, которую мы обозначим через L0. Провода линии образуют конденсатор, погонную емкость которого мы обозначим через С0. Если активное сопротивление в линии отсутствует, то эти два параметра полностью характеризуют линию и линия называется идеальной или линией без потерь.

На рисунке изображен короткий элемент (с нулевым сопротивлением) идеальной линии передачи длиной dx<<λ, где λ - длина волны напряжения или тока. Индуктивность элемента равна L0dx генри, а его емкость C0dx фарад.

Если изменение напряжения по длине в любой заданный момент времени есть dV/dx, то напряжение на концах элемента dx равно (dV/dx)dx; в то же время это падение напряжения на индуктивности L, т.е. -(L0dx)dI/dt. Следовательно,

Если изменение тока по длине в любой заданный момент времени есть dI/dx, то на длине dx часть тока - (dI/dx)dx теряется, поскольку ток заряжает емкость С0dx линии до напряжения V. Если заряд q = (С0dx)V, то

,

поэтому

или

.

Дифференцируя уравнение по t, а по x, получим уравнение для напряжения . Аналогично можно получить уравнение и для тока

. Видно, что эти уравнения являются волновыми уравнениями, скорость распространения волны есть , необходимо помнить, что L0 и С0 погонные индуктивность и емкость линии передачи.

 


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.)