|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Выражение векторов поля через потенциальные функции. E- и H-моды
В линиях с двух- или многосвязным сечением кроме поперечных волн могут распространяться также волны с продольными составляющими поля, если частота превосходит некоторое критическое значение. Электромагнитное поле в волноводе удовлетворяет однородным уравнениям Максвелла , .
Исключая поочередно электрическое и магнитное поля, можно перейти к уравнениям Гельмгольца для каждого из полей:
Так как Ez и Hz декартовы составляющие, то для них уравнения Гельмгольца дают
где - лапласиан, действующий лишь на поперечные координаты. Уравнения можно решать разделением переменных:
Подставляя и разделяя переменные, получаем
где γ - постоянная разделения. Из этих уравнений следует, что зависимость поля от z экспоненциальна: . При этом , так как в случае равенства поперечное поле должно быть статическим, как это следует из полученных уравнений. Кроме уравнений Максвелла, поля удовлетворяют граничным условиям, которые для идеально проводящих стенок имеют вид где Et - тангенциальная составляющая электрического поля на поверхности металла, Hn - нормальная составляющая магнитного поля на этой поверхности. Найдем решения уравнений Максвелла. Для этого запишем их для декартовых составляющих векторов поля, учитывая экспоненциальную зависимость их от z
Записанные уравнения позволяют выразить поперечные компоненты Ex, Ey, Hx, Hy через продольные Ez, Hz. Для этого подставим в первое уравнение Ey, взятое из пятого. Тогда получим
или (обозначая ) . Аналогично получим Составляющие Ez и Hz должны удовлетворять уравнениям Гельмгольца или, учитывая, что , получаем
Данные уравнения могут быть получены и непосредственно из третьего и шестого из написанных выше уравнений, если подставить в них Ex, Ey, Hx и Hy. Введем следующие обозначения:
где φ(x, y), ψ(x,y) некоторые скалярные функции поперечных переменных. Эти функции должны, очевидно, удовлетворять уравнениям или обозначая Составляющие полей выражаются через функции φ(x, y) и ψ(x,y)
Нетрудно проверить, что эти соотношения могут быть записаны в виде где z 0 - единичный вектор в направлении оси z. Действительно, если исходить из известных векторных тождеств можно получить Подставляя эти выражения, получаем Данные соотношения, если их записать в декартовых составляющих, приводятся к полученным выше. Векторы - это векторы Герца. Таким образом, векторы поля выражаются через электрический и магнитный векторы Герца, имеющие в данном случае только продольные (z) составляющие. Найдем граничные условия на поверхности для потенциальных функций φ и ψ. Для этого необходимо выразить тангенциальную компоненту электрического поля Et и нормальную магнитного поля Hn на поверхности через φ и ψ. Тангенциальную компоненту Et можно разложить на составляющую в направлении оси z и составляющую, лежащую в плоскости сечения, т.е. касательную к контуру поперечного сечения. Обе составляющие должны быть равны нулю. Из равенства Ez = 0 на поверхности получаем φ=0 на контуре сечения C. Чтобы найти касательную к контуру сечения составляющую Es введем в произвольной точке контура два орта s, n причем n направлен внутрь волновода (рис. 1). Тогда по аналогии с выражением для Ey (отождествляя направление y с s, а направление x с n
Так как φ=0 на C, то для того чтобы Es = 0, необходимо и достаточно, чтобы ∂ψ/∂n = 0 на контуре C. Покажем, что эти условия обеспечивают также равенство Hn = 0 на C. Для этого запишем выражение для Hn по аналогии с выражением для Hx:
Итак, граничные условия для функций φ и ψ имеют вид
а сами функции удовлетворяют уравнениям
Задача распадается на две: отдельно для φ и ψ. В итоге имеем две системы решений. Для одной поле выражается только через функцию φ, при этом отлична от нуля z-компонента электрического поля, для другой поле выражается через ψ-функцию, отлична от нуля z-компонента магнитного поля. Известно, что такие задачи имеют нетривиальные решения при определенных значениях g2 - собственных значениях задачи. В общем случае эти значения различны для φ и ψ функций. Функции φ и ψ, представляющие собой нетривиальные решения указанной выше задачи, называют собственными функциями. Можно показать, что собственные значения вещественны и положительны. Для этого можно исходить из формулы Грина для произвольных функций φ и ψ: где S – область на плоскости, С – контур, ограничивающий эту область. Заменим φ на ψ*. Тогда вследствие граничных условий. Кроме того, ∆ψ = −g2ψ из уравнения. Подставляя это в равенство, полученное из формулы Грина, находим
откуда следует, что g2 > 0. Полученная формула позволяет найти собственное значение, если известна соответствующая собственная функция. Собственные значения образуют возрастающую счетную последовательность положительных чисел, среди которых имеется отличное от нуля наименьшее число: g12, g22,..., gn2,... Эта последовательность не имеет точек сгущения, за исключением ∞. Каждому собственному значению соответствует одна или больше собственных функций. Можно показать, что собственные функции, соответствующие различным собственным значениям, ортогональны на сечении волновода S:
Для доказательства воспользуемся второй формулой Грина:
Правая часть этого равенства обращается в нуль в силу граничных условий на контуре сечения волновода
Подставляя сюда из уравнений ∆φn = −gn2 φn, ∆φm = −gm2·φm, получаем Так как по предположению , то
Аналогично доказывается, что
В случае вырождения, т. е. когда φn и φm соответствуют одному и тому же собственному значению, они могут и не быть ортогональны. Известно, что в этом случае возможен процесс ортогонализации, т.е. можно подобрать такие линейные комбинации из этих функций, которые будут ортогональны друг к другу, оставаясь при этом собственными функциями (соответствующими одному собственному значению). Постоянная распространения для данной моды γn может быть определена, если известно собственное значение gn2:
Распространение без затухания имеет место, если γn мнимая величина, т. е. если выполняется неравенство
Это условие можно записать иначе:
критическая частота для n-й моды. Если это условие выполняется, то постоянная распространения равна
Отсюда можно найти длину волны в волноводе и фазовую скорость. Действительно,
где Λn - длина волны в волноводе, λ - длина волны в неограниченном пространстве с параметрами µ, ε. Подставляя это в выражение для γn, получаем (gn=2π/λn): откуда
Фазовая скорость может быть найдена по известной длине волны:
Итак, волны, распространяющиеся в волноводе, могут быть представлены в виде суммы электрических (E или TM, ψ ≡ 0) и магнитных (H или TE, φ ≡ 0) волн. Им соответствуют две системы векторных функций, электрические - и магнитные - . Отметим, что векторные функции взаимно ортогональны в том смысле, что при . Интегралы берутся по сечению волновода. Данное свойство позволяет рассматривать волны различных мод как независимые, так как благодаря ортогональности энергия и мощность складываются из энергии и мощности отдельных мод. Запишем выражение для H-волн через потенциальную функцию ψ:
Поперечные составляющие электрического и магнитного векторов перпендикулярны, что следует из равенства нулю их скалярного произведения
Из приведенных выше формул следует, что поперечные составляющие поля связаны между собой соотношением (для каждой моды)
где . Для распространяющихся мод Zh вещественно:
Для E-волн поле может быть записано в виде здесь также перпендикулярны. Кроме того, причем . Для распространяющихся волн Ze вещественно:
Ранее было показано, что волна в волноводе может распространяться, если выполняется условие
причем среди gn имеется наименьшее, например g1. Отсюда следует, что по данному волноводу при заданной частоте может распространяться лишь конечное число мод; это число растет с ростом частоты. В частности, существует интервал частот, в котором в волноводе может распространяться лишь одна мода.
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.013 сек.) |