АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Коэффициент полезного действия тепловой машины. Цикл Карно

Читайте также:
  1. I. Коэффициенты прибыльности
  2. I. ПРОБЛЕМЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПРИРОДЫ И ОБЩЕСТВА
  3. II. Пути противодействия психологическому воздействию противника.
  4. III . Коэффициент деловой активности.
  5. III. Коэффициенты ликвидности
  6. IV. Коэффициенты роста
  7. IV. Определите, какую задачу взаимодействия с практическим психологом поставил перед собой клиент.
  8. VI Обжалование решений, действий (бездействия) таможенных органов и их должностных лиц
  9. VI. Срок действия служебного контракта
  10. VII. По степени завершенности процесса воздействия на объекты защиты
  11. А) Коэффициент оборачиваемости собственного капитала
  12. АВТОМАТИЧЕСКИЕ ВЕСОВЫЕ ДОЗАТОРЫ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ

Классический пример применения второго начала термодинамики – определение максимально возможного коэффициента полезного действия (К. П. Д.) тепловой машины. Исторически исследования в этой области послужили исходным пунктом термодинамики. Из положений второго начала следует, что тепловая машина должна содержать не менее двух тел, находящихся при разных температурах: нагревателя при температуре Т1 и холодильника при температуре Т212). Для получения максимальной работы, перенос энергии от нагревателя к холодильнику должен осуществляться в обратимом режиме. Для осуществления переноса необходимо участие еще одного, так называемого рабочего тела, совершающего обратимый циклический процесс.

Отношение совершенной рабочим телом работы к сообщенной рабочему телу энергии – К.П.Д. тепловой машины ():

, (4.1)

где А – совершенная рабочим телом полезная работа;

q1 – энергия, полученная рабочим телом от нагревателя в результате теплопередачи;

q2 – энергия, теплопередачей возвращенная рабочим телом холодильнику.

Схема тепловой машины может быть представлена рис. 4.2.

Рис.4.2. Схема тепловой машины.

Пусть рабочий цикл тепловой машины состоит из двух изотерм (1 - 2 и 3 – 4) и двух адиабат (2 – 3 и 4 – 1). Такой цикл называется циклом Карно (рис. 4.3).

Все указанные на рис. 4.3 процессы являются обратимыми, поэтому исходное и конечное состояния газа совпадают. Рабочим телом является идеальный газ в количестве 1 моля, находящийся в цилиндре под поршнем.

Рис. 4.3. Цикл Карно.

Изотермическое расширение газа (1 –2) происходит в условиях контакта цилиндра с теплоотдатчиком (нагревателем), температура которого Т1. Газ расширяется до объема V2 и работа, им совершенная, равна поглощенной от нагревателя энергии:

. (4.2)

При адиабатическом расширении газа (2 – 3) цилиндр с поршнем отсоединяется от нагревателя и работа расширения газа выполняется за счет уменьшения его внутренней энергии:

. (4.3)

Изотермическое сжатие (3 – 4) газа происходит в условиях контакта цилиндра с холодильником (теплоприемником), а энергия, выделяющаяся при сжатии полностью поглощается холодильником:

. (4.4)

Работа, произведенная на последнем участке (4 – 1) цикла производится в условиях отсутствия контакта рабочего тела с холодильником и приводит к повышению запаса внутренней энергии газа и его температура увеличивается до Т2: .

Суммарная величина работы, выполненная рабочим телом за цикл определяется:

. (4.5)

Из уравнений адиабат:

, (4.6)

, (4.7)

следует:

. (4.8)

Следовательно (4.5) с учетом (4.8) примет вид:

. (4.9)

Тогда К. П. Д. вычисляется:

, (4.10)

окончательно:

. (4.11)

Соотношение (4.11), полученное для цикла Карно, можно рассматривать как аналитическое выражение второго начала термодинамики. Из (4.11) следует, что К. П. Д. тепловой машины зависит только от температур нагревателя и холодильника и он тем больше, чем ниже Т2.

Можно доказать, что К. П. Д. цикла Карно, состоящего из обратимых процессов, больше К.П.Д. любого другого цикла (), состоящего из нескольких обратимых процессов (теорема Карно):

. (4.12)

Высокое значение К. П. Д. цикла Карно является следствием не его специфической формы, а обратимостью всех его составляющих.

Из соотношения (4.12) следует:

или , (4.13)

откуда:

. (4.14)

Неравенство (4.14) - одна из форм записи второго начала термодинамики.

 


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | 44 | 45 | 46 | 47 | 48 | 49 | 50 | 51 | 52 | 53 | 54 | 55 | 56 | 57 | 58 | 59 | 60 | 61 | 62 | 63 | 64 | 65 | 66 | 67 | 68 | 69 | 70 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)