 |
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция
Высокий бесконечный барьер
Потенциальная энергия имеет тот же вид, но энергия частицы меньше высоты барьера: Е<U (рис. 4.2).
Рис. 4.2. Высокий потенциальный барьер
Решение в области 1 остается прежним: суперпозиция прямой и отраженной волн. В области же 2 из-за обратного соотношения между энергией частицы и высотой барьера волновой вектор становится мнимым:
где
При подстановке мнимого волнового вектора
в выражение (4.32) для коэффициента отражения R получаем, что R=1. Как и в классике, частица с энергией, меньшей высоты бесконечного барьера, наверняка отразится от него. Правда, в классической физике частица вовсе не может проникнуть под барьер. Наше же решение уравнения Шредингера для области 2 в случае высокого барьера становится равным
Это уже не совсем волна, а экспоненциально затухающая функция. Как и в случае низкого барьера, отброшено нефизическое решение - экспоненциально растущая функция вида
Под глубиной проникновения частицы под барьер d принято понимать расстояние, на котором интенсивность потока (вероятность) ослабевает в е раз. Из выражения для y2(x) следует, что
Поиск по сайту: