Колебания в твердых телах
Колебательные процессы в твердых телах похожи на колебания в газах. На рис. 3.3 представлена продольная деформация твердого тела в направлении оси х.
Рис. 3.3. Продольные колебания в твердом теле
Относительная деформация элементарного объема при смещении u равна
Согласно закону Гука, это приводит к появлению упругой силы
|
| (3.10)
| где Е – коэффициент (модуль Юнга), характеризующий жесткость среды. Равнодействующая сил упругости, действующих в сечениях 1' и 2' равна:
|
| (3.11)
| Записывая второй закон Ньютона в виде:
|
| (3.12)
| находим уравнение колебаний в твердом теле:
|
| (3.13)
| где
|
| (3.14)
|
Размерность модуля Юнга совпадает с размерностью давления, так что v и здесь имеет размерность скорости.
Выше мы рассматривали продольные смещения в твердом теле. В отличие от газов, упругие силы возникают в твердых телах и при деформации сдвига. Уравнение для таких поперечных колебаний имеет тот же вид (3.13), но вместо модуля Юнга в выражении для v будет стоять так называемый модуль сдвига G:
|
| (3.15)
| Механизм распространения продольных и поперечных колебаний показан на рис. 3.4 и 3.5.
Рис. 3.4. Продольные волны в твердом теле
Рис. 3.5. Поперечные волны в твердом теле 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | Поиск по сайту:
|