АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Сложение взаимно перпендикулярных колебаний

Читайте также:
  1. V2: Сложение гармонических колебаний
  2. Амплитуда, период, частота, фаза колебаний.
  3. Анализ сезонных колебаний
  4. Анализ сезонных колебаний товарооборота
  5. Взаимное влияние личностей и ситуаций
  6. Взаимное движение капиталов
  7. Взаимное расположение в пространстве
  8. Взаимное расположение стрелочных переводов на станциях
  9. Взаимность и ее виды. Реторсии
  10. Взаимность истории общества и педагогической деятельности.
  11. Виды колебаний
  12. Вопрос 27: Векторная диаграмма и сложение одинаково направленных гармонических колебаний

В этом разделе мы рассмотрим сложение двух гармонических колебаний одинаковой частоты w, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях вдоль осей x и y. Выберем начало отсчета времени так, чтобы начальная фаза первого колебания была равна нулю:

  (1.55)

где a – разность фаз обоих колебаний. Найдем уравнение траектории колеблющейся материальной точки, то есть функцию y=y(x).

Рассмотрим сначала частные случаи. Пусть разность фаз равна нулю: a=0. Тогда

  (1.56)

то есть траектория точки представляет собой прямую. Аналогичная траектория получится при колебаниях с разностью фаз a=p

  (1.57)

 

При разности фаз a=p/2 находим:

  (1.58)

Из (1.58) и (1.55) следует уравнение эллипса:

  (1.59)

причем точка движется по часовой стрелке. При разности фаз a=-p/2 находим:

  (1.60)

Это приводит к той же эллиптической траектории (1.59), только вращение в этом случае происходит против часовой стрелки.
Если амплитуды колебаний по осям х и у одинаковы (А=В), то из (1.49) получается круговая траектория.
В общем случае произвольной разности фаз a траектория также будет представлять собой эллипс, но с повернутыми осями (рис. 1.18).


Рис. 1.18. Траектории материальной точки, колеблющейся с одинаковыми частотами в перпендикулярных направлениях, при различных разностях фаз: 1 - a=0 или a=p (штриховая линия); 2 - a=p/2; 2 - a=p/4

Если частоты взаимно перпендикулярных колебаний не одинаковы, то траектория результирующего движения имеет довольно сложный вид. Замкнутые траектории, описываемые точкой, совершающей одновременно два взаимно перпендикулярных колебания, называются фигурами Лиссажу.
Одна из простейших фигур Лиссажу получается при отношении частот 2:1 и нулевых начальных фазах a1=a2=0:

откуда

  (1.61)

Мы получили уравнение параболы.
Форма фигур Лиссажу зависит от соотношения частот складываемых колебаний и разности фаз между ними. Примеры сложения колебаний с различными соотношениями частот показаны на рис. 1.19 и 1.20.


Рис.1.21. Экспериментальное изучение фигур Лиссажу


Рис. 1.19. Примеры фигур Лиссажу для указанных отношений частот и нулевых значений начальных фаз каждого колебания. Координата x выражена в единицах амплитуды колебаний A, координата y – в единицах амплитуды B. Частота w1 относится к колебаниям вдоль оси x, w2 – вдоль оси y


Рис. 1.20. Примеры фигур Лиссажу для тех же отношений частот, что на рис. 1.19 и одинаковых же начальных фазах каждого колебания a1=a2=–p/2, то есть при x=Asin w1t; y=Bsin w1t

Экспериментальное изучение фигур Лиссажу представлено на рис. 1.21.


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.)