|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Элементы релятивистской динамикиРелятивистский импульс. Чтобы обеспечить инвариантность закона сохранения импульса в отношении преобразований Лоренца, в определении импульса тела в ньютоновской механике заменим время собственным временем частицы , т. е. определим релятивистский импульс как . Подставив сюда выражение , получим: Отсюда видно, что зависимость импульса от скорости частицы является нелинейной. При получаем ньтоновский импульс . Иногда для формального совпадения выражений релятивистского и ньютоновского импульсов выражение отождествляют с понятием релятивистской массы, а под массой понимают массу покоя тела. Основное уравнение релятивистской динамики. Подставим полученное выражение импульса в основной закон Ньютоновской механики : . (8) Отсюда видно, что в СТО масса утрачивает смысл коэффициента пропорциональности между ускорением и силой. В отличии от ньютоновской механики, сила не является инвариантной по отношению к инерциальной СО: в разных СО она даёт разные модули и направления. Более того, в СТО сила и ускорение как векторы не совпадают по направлению Кинетическая энергия. Определим изменение кинетической энергии как элементарную работу внешних сил, т. е. . Попытаемся получить это выражение из основного закона релятивистской динамики. Умножим правую часть выражения (8) на перемещение частицы , а левую - на . В результате получим . Справа стоит элементарная работа , тогда слева должно быть изменение кинетической энергии частицы. Преобразуем это выражение: Легко убедиться, что полученное выражение является полным дифференциалом выражения . Следовательно изменение кинематической энергии будет: , а сама энергия . Кинетическая энергия частицы обязана равняться нулю при . Тогда с учётом предыдущего выражения получим константу интегрирования . Следовательно окончательно имеем . (9) Разлагая последнее выражение в ряд Маклорена по степеням , получим: При остальными членами ряда можно пренебречь. В результате имеем ньютоновское выражение кинетической энергии . Обратим внимание, что в соответствии с выражением (9) кинетическая энергия определилась как разность каких - то энергий. Выражение называют энергией покоя частицы, а её сумму с кинетической энергией - полной энергией частицы, равной . В релятивистской механики полная энергия системы сохраняется. Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.007 сек.) |