|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Метод розділення зміннихРозглянемо задачу для скінченої струни. Спочатку знайдемо розв’язок наступної крайової задачі Розв’яжемо допоміжну задачу: знайти розв’язок такий, що , і постає у вигляді . Підставивши у рівняння отримаємо або Для і Т отримаємо звичайні диференційні рівняння: Граничні умови дають Звідки . Таким чином, для знаходження треба розв’язати задачу про власні значення. Знайти ті , при яких існує розв’язок задачі: Сформульована задача називається задачею Штурма-Лиувилля. 1. При
, тобто і , отже . 2. При 1. При тобто нетривіальний розв’язок можливий при . Отже при де Ап – довільна константа. Цим же значенням відповідає розв’язок рівняння , де - довільні коефіцієнти. Тоді, повертаючись до початкової здачі отримаємо, що функція - частинні розв’язки рівняння, що задовольняють нульвим граничним умовам. Для знаходження розв’язку початкової крайової задачі зазначимо, що в силу лінійності рівняння, - задовольняє рівнянню і нульовим граничним умовам, отже . Знайдемо і враховуючи початкові умови. , тобто . Зауваження 1. Звісно є розв’язком коли відповідні ряди для збігаються. В силу властивостей коефіцієнтів Фур’є всі ряди (для ) у загальному випадку сходяться, якщо має частково-неперервну похідну 3-го порядку, а має частково-неперервну похідну 2-го порядку і і значить – коректно визначений розв’язок, що задовольняє теорему єдиності. Зауваження 2. - власні частоти коливань струни, або оскільки то (Т – величина натягу, - щільність струни). - основний тон, решта - обертони. Приведені формули визначають частоту і, відповідно, період основного коливання, пояснюють наступні закони коливання струни, відкриті вперше експериментально (Мерсен) 1. Для струн однакової щільності і однакового натягу період коливання струни пропорційно її довжині. 2. При заданій довжині період змінюється обернено пропорційно кореню квадратному з натягу. 3. При заданій довжині і натягу період змінюється пропорційно кореню квадратному з щільності. Більш детально про додатки до теорії звуку дивіться [5].
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |