Неразличимость тождественных частиц

Две частицы тождественны, если все их физические свойства в точности совпадают, что исключает возможность экспериментально различать их. В классической теории всегда предполагается, что мы можем в принципе проследить за движением частиц и сказать, какая из них куда полетела. Поэтому в классической теории даже тождественные частицы в принципе различимы. В квантовой механике это не так: принцип неопределенности не позволяет прослеживать траектории и, стало быть, неразличимость частиц имеет принципиальный характер и влияет на результат вычислений.

Пусть, например, система из двух частиц описывается гамильтонианом (оператором энергии)

и пусть система находится в состоянии с волновой функцией

Введем оператор

переставляющий частицы местами, то есть обменивающий их радиусы-векторы:

(7.31)

Математически тождественность частиц выражается в инвариантности (неизменности) гамильтониана относительно операции перестановки

этих частиц, что в квантовой механике записывается как условие коммутации операторов

то есть

(7.32)

Это условие обеспечивает физическую неразличимость частиц, поскольку тогда волновая функция y( r ₂, r ₁) будет также решением уравнения Шредингера с тем же значением энергии. Действительно, если

и мы подействуем на обе части этого уравнения оператором коммутации

то получим

Из-за условия коммутации мы можем пронести оператор коммутации через гамильтониан:

и наше уравнение примет вид

Но мы помним, что коммутирование операторов с гамильтонианом означает сохранение их собственных значений. Найдем собственные значения р оператора коммутации. Для этого надо решить уравнение

(7.33)

С учетом определения (7.31) оператора коммутации, записываем это уравнение в виде

(7.34)

Снова подействуем на обе части (7.34) оператором перестановки частиц:

(7.35)

Из (7.34) и (7.35) получаем, что

(7.36)

то есть р= + 1. Таким образом, оператор коммутации может иметь только два собственных значения. При р=1 волновая функция симметрична относительно операции перестановки частиц:

При р=-1 имеем антисимметричную волновую функцию:

Таким образом, мы получили важный результат:

Справедливо обобщение этого результата:

Какое состояние реализуется - зависит от природы рассматриваемых частиц.

Ранее этими именами мы называли частицы с целым и полуцелым спинами, соответственно. В релятивистском уравнении Дирака, в отличиe от уравнения Шредингера, спин частиц возникает автоматически. Существует фундаментальная теорема Паули:

Эта теорема о связи спина со статистикой является следствием объединения квантовой механики с теорией относительности.

Обратимся для примера к состоянию двух атомных электронов. В пренебрежении взаимодействием между ними волновая функция распадается на произведение волновых функций каждого электрона по отдельности:

Индексы i, j обозначают здесь полный набор квантовых чисел (n, l, т, s), которыми одно состояние отличается от другого. Меняя электроны местами, приходим к состоянию с той же энергией, описываемому волновой функцией

Поэтому в силу принципа суперпозиции возможны состояния, описываемые любой линейной комбинацией этих двух функций, причем все они будут иметь ту же энергию. Однако мы теперь знаем, что для электронов со спином s=1/2 физический смысл имеет лишь антисимметричная комбинация

(7.37)

Если состояния электронов одинаковы (i=j, то есть совпадают все квантовые числа), то

Мы снова пришли к принципу Паули:

Поиск по сайту: