|
|||||||||||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Скорость и ускорение
Мы уже говорили, что при движении частицы ее радиус-вектор меняется в общем случае как по модулю, так и по направлению. В кинематике вводят величину, характеризующую быстроту изменения радиуса-вектора со временем. Ее называют скоростью частицы. Пусть в момент времени частица, двигаясь по траектории, находилась в точке 1 (рис. 2.1). За элементарный (очень малый) промежуток времени радиус-вектор частицы получит элементарное приращение . Векторную величину (2.1)
называют скоростью частицы в точке 1 траектории. Вектор направлен, так же как и вектор , по касательной к траектории в точке 1.
Рис. 2.1
Аналогично определяют скорость частицы в любой точке траектории или, что то же самое, в любой момент времени движения частицы. В математике правую часть равенства (2.1) называют производной радиуса-вектора по времени. Следовательно, скорость v частицы в момент времени равна производной по времени от радиуса-вектора этой частицы. Очевидно, для определения скорости частицы в любой момент времени надо знать закон движения частицы (1.3). Можем написать (2.2)
где — проекции вектора на координатные оси.
Модуль скорости (2.3) Принимая во внимание соотношения (1.7) и (2.1), можем записать выражение для элементарного пути, проходимого частицей за элементарный (очень малый) промежуток времени :
(2.4)
где v — модуль скорости. Чтобы определить путь S , проходимый частицей за промежуток времени , надо просуммировать элементарные пути по длине отрезка траектории, проходимой частицей за этот промежуток времени. В математике такую операцию называют интегрированием. Можем написать
(2.5)
Путь, проходимый частицей за промежуток времени равен определенному интегралу от функции v (t), взятому в пределах от , до . Очевидно, чтобы произвести интегрирование (2.5), надо знать зависимость модуля скорости частицы от времени При движении частицы ее скорость может меняться как по модулю, так и по направлению. В кинематике вводят величину, характеризующую быстроту изменения скорости со временем. Ее называют ускорением частицы. Пусть в момент времени частица, двигаясь по траектории, находилась в точке 1 (рис. 2.2). Рис. 2.2
За элементарный (очень малый) промежуток времени скорость частицы получит элементарное приращение . Векторную величину
(2.6) называют ускорением частицы в точке 1 траектории. Вектор направлен так же, как и вектор . Аналогично определяют ускорение частицы в любой точке траектории или, что то же самое, в любой момент времени движения частицы. Ускорение частицы в момент времени равно производной по времени от скорости этой частицы. Очевидно, зная закон движения частицы (1.3), можно найти зависимость скорости от времени а затем ускорение в любой момент времени. Можем написать
, (2.7) где — проекции вектора на координатные оси. Модуль ускорения
(2.8)
Проведем через некоторую точку траектории частицы две оси: ось τ, направленную по касательной к траектории в сторону вектора , и ось , направленную по нормали к траектории к центру кривизны траектории в одной точке (центру окружности, дугой которой является элементарный (очень малый) отрезок траектории частицы в районе данной точки) (рис. 2.3). Тогда вектор можно представить в виде суммы двух составляющих и :
, (2.9)
где и — орты осей и ; и — проекции векторов и на эти оси. Вектор называют касательной или тангенциальным ускорением, вектор — нормальным ускорением. Рис. 2.3 Можно показать, что проекция
(2.10)
производной по времени от модуля скорости частицы. Тангенциальное ускорение частицы характеризует быстроту изменения модуля ее скорости. При ускоренном движении вектора совпадает с направлением скорости частицы. При замедленном движении вектор противоположен направлению скорости . Можно показать, что проекция (2.11)
где R — радиус кривизны траектории в данной точке. Нормальное ускорение характеризует быстроту изменения направления скорости частицы. Вектор всегда направлен к центру кривизны траектории. Модуль ускорения
. (2.12)
Пример 2.1. Радиус-вектор при движении частицы по траектории изменяется по закону , м. Найти модуль скорости частицы в момент t 1 = 2с.
Ответ: Пример 2.2. Закон движения частицы м. Найти проекцию ускорения частицы в момент времени t 1 = 5c.
. .
Ответ: ax (t 1) = – 90 м/с2.
Пример 2.3. В момент времени скорость частицы ускорение Найти радиус кривизны R траектории в той точке, в которой частица находится в момент времени .
Ответ:
Пример 2.4. Закон движения частицы Найти путь частицы за одиннадцатую секунду ее движения.
Ответ: S 12 = 63 м.
Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.009 сек.) |