АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Второй и третий законы термодинамики

Читайте также:
  1. II. ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ И ТЕРМОДИНАМИКИ
  2. XX съезд КПСС. Процесс политической реабилитации и десталинизации во второй половине 1950 – начале 1960-х гг. и его значение.
  3. Актерское искусство второй половины XIX века
  4. Антигоспитальное в области психиатрии движение в мире во второй половине XX века
  5. Антидискриминационные законы
  6. Археологические исследования второй половины XIX – первой трети XX вв. (с.43)
  7. Белорусские города во второй пол 13 – первой пол 17 вв. Развитие ремесла и торговли.
  8. Болгарская Православная Церковь во второй половине ХХ – начале XXI вв. Церковный раскол в Болгарии.
  9. БУРЖУАЗНЫЕ РЕФОРМЫ ВТОРОЙ ПОЛОВИНЫ XIX в. И ИХ ЗНАЧЕНИЕ
  10. В младшем школьном возрасте (второй период детства)
  11. В середине и во второй половине 20-х гг.
  12. Ведущие капиталистические страны во второй половине ХХ в.

Назовем термодинамическую систему изолированной, если она не обменивается с внешней средой ни энергией, ни веществом. Из определения энтропии по Больцману (25.2) видно, что энтропия изолированной системы при равновесных обратимых процессах остается постоянной и равна максимальному значению:

 

Это видно и из определения энтропии по Клаузиусу (25.7). При , т. е. S = const.

При необратимом процессе, когда изолированная система переходит из неравновесного состояния в равновесное, энтропия системы возрастает. Действительно, так как

 

 

то из неравенства

 

 

видно, что

 

 

Возрастание энтропии при необратимом процессе видно и из выражения (25.8). При

Из вышесказанного следует, что энтропия изолированной системы может только возрастать:

 

(26.1)

 

Это утверждение называют законом возрастания энтропии или вторым законом термодинамики.

При температуре любая система находится в основном состоянии, термодинамическая вероятность которого . При этом

 

 

Отсюда можно сказать, что энтропия всякой системы стремится к нулю при стремлении к нулю температуры:

 

(26.2)

 

Это утверждение называют теоремой Нериста или третьим законом термодинамики.


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | 44 | 45 | 46 | 47 | 48 | 49 | 50 | 51 | 52 | 53 | 54 | 55 | 56 | 57 | 58 | 59 | 60 | 61 | 62 | 63 | 64 | 65 | 66 | 67 | 68 | 69 | 70 | 71 | 72 | 73 | 74 | 75 | 76 | 77 | 78 | 79 | 80 | 81 | 82 | 83 | 84 | 85 | 86 | 87 | 88 | 89 | 90 | 91 | 92 | 93 |

Поиск по сайту:

Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.)