|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Интерференция света
Пусть две плоские световые волны с одинаковой частотой ω и одинаковым направлением колебаний вектора встречаются в некоторой точке P пространства. Расчет показывает, что модуль амплитуды колебаний вектора результирующей волны
(64.1)
где E 01, E 02 и — модули амплитуд и разность фаз складываемых волн в точке P. С учетом выражения (63.5) результирующая интенсивность света в точке P
(64.2)
Если разность фаз остается постоянной во времени, то световые волны называют когерентными. В тех точках, для которых . В тех точках, для которых . Таким образом, при наложении когерентных световых волн в пространстве образуется постоянное во времени распределение интенсивности света. Это явление называют интерференцией света. Рассмотрим интерференцию двух когерентных световых волн с одинаковой интенсивностью I. Тогда из соотношения (64.2) следует
(64.3)
В тех точках, для которых — максимальная интенсивность света. В тех точках, для которых — минимальная (нулевая) интенсивность света. Когерентные световые волны можно получить, разделив волну, излучаемую одним источником, на две части. Если заставить эти две волны пройти разные оптические пути и встретиться в некоторой точке P, то в точке P будем наблюдать интерференцию (рис. 64.1). Пусть разделение на две когерентные волны происходи в точке O.
Рис. 64.1
S 1 — путь, проходимый от O до P первой волной в первой среде с показателем преломления n 1; S 2 — путь, проходимый от O до P второй волной во второй среде с показателем преломления n 2. Если в точке O фаза колебаний обеих волн равна ω t, то в точке P первая волна возбудит колебания с фазой а вторая волна — с фазой где v 1 и v 2 — скорости распространения первой и второй волн. Разность фаз колебаний в точке P
(64.4)
(мы учли формулы (63.1) и (63.3)). Назовем произведение S n оптическим путем, проходимым световой волной, а
(64.5)
— оптической разностью хода двух световых волн от O до P. С учетом выражения (64.5) перепишем соотношение (64.4) в виде
(64.6)
Если , где то в точке P будет максимальная интенсивность света: . Из соотношения (64.6) следует
или (64.7)
— условие интерференционного максимума. Если , где то в точке P будет минимальная (нулевая) интенсивность света: . Из соотношения (64.6) следует
или (64.8)
— условие интерференционного минимума. Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.) |