|
|||||||
АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Закон Ома для проводника
Ом экспериментально установил закон, согласно которому сила тока, протекающего по металлическому проводнику, пропорциональна разности потенциалов на его концах (напряжению U):
(44.1) где R — электрическое сопротивление (или просто сопротивление) проводника. Сопротивление измеряют в омах (Ом). Оно зависит от формы и размеров проводника, а также от материала проводника и его температуры. Сопротивление однородного цилиндрического проводника
(44.2) где ℓ — длина проводника; S — площадь его поперечного сечения; ρ — коэффициент, называемый удельным электрическим сопротивлением (или просто удельным сопротивлением) проводника. Удельное сопротивление проводника измеряют в ом-метрах (Ом·м). Оно зависит от материала проводника и его температуры. Величину σ, обратную удельному сопротивлению, называют удельной электрической проводимостью (или просто удельной проводимостью) проводника. Ее измеряют в сименсах на метр (См/м). Сименс — единица измерения, обратная ому (1 См = 1 Ом–1). Соотношение (44.1) называют законом Ома для проводника в интегральной форме. Найдем дифференциальную форму этого закона. Для этого выделим мысленно в окрестности некоторой точки проводника элементарный объем в виде цилиндра высотой d ℓ и площадью основания dS с образующими, параллельными векторам и в этой точке (рассмотрим изотропный проводник, в котором направления плотности тока и напряженности электрического поля совпадают) (рис. 44.1).
Подставляя формулы (44.3)–(44.5) в соотношение (44.1), получаем
откуда
Так как векторы и имеют одинаковое направление, можно написать
(44.6)
— плотность тока в некоторой точке проводника равна произведению удельной проводимости проводника на напряженность электрического поля в этой точке (закон Ома для проводника в дифференциальной форме). Поиск по сайту: |
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.003 сек.) |